Saltar al contenido principal
Library homepage
 
LibreTexts Español

9.3.5: Luz no monocromática

  • Page ID
    51185
  • \( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)\(\newcommand{\AA}{\unicode[.8,0]{x212B}}\)

    Las ondas de dos fuentes de frecuencias lo suficientemente distintas no interfieren entre sí, porque el término interferencial depende del tiempo y desaparece en el promedio temporal. Lo que se obtiene es, pues,

    \[
    I=\int d \omega I_{\omega} \notag
    \]

    La figura interferencial depende muy marcadamente de la longitud de onda (de la frecuencia). Es verdad que el máximo de orden cero \(M=0\) no se desplaza cuando cambiamos de frecuencia, pero todos los demás sí lo hacen, por lo que la visibilidad con luz no monocromática debe ser definida localmente: la visibilidad en la zona central de la pantalla es próxima a 1, mientras que a partir de cierta distancia (cierto retardo) la visibilidad es casi nula.

    El resultado obtenido tiene sentido, porque el tiempo de coherencia es inversamente proporcional a las frecuencias contenidas en la luz

    \[
    \delta t \propto \frac{1}{\Delta \omega} \notag
    \]

    pero como \(x\) es, en último término, diferencia de tiempos, los puntos alejados del origen tienen retardos \(\tau>\delta t\) que no permiten la interferencia. Si la luz contiene muchas frecuencias, el decaimiento será más rápido a partir del punto central.

    clipboard_e047cf9cfa288d5cd3a89c2ac29e5b5ff.png
    Figura\(\PageIndex{1}\): Suma de las distribuciones de intensidad \(I_{\omega_{1}}\) y \(I_{\omega_{2}}\).
    clipboard_ec2f5c813f3d1c4d82263840cbd1c2dda.png
    Figura \(\PageIndex{2}\): ivisor de haz al \(50 \%\)

    9.3.5: Luz no monocromática is shared under a CC BY-SA 1.0 license and was authored, remixed, and/or curated by LibreTexts.