4.1: Dispositivos de cable cuántico de dos terminales
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Bajo estos supuestos, si modelamos los electrones por ondas planas en la dirección z obtenemos
\[ E=\frac{\pi^{2}\hbar^{2}}{2m} \left( \frac{n^{2}_{x}}{L^{2}_{x}} +\frac{n^{2}_{y}}{L^{2}_{y}} \right) + \frac{\hbar^{2}k_{z}^{2}}{2m}, \ \ \ n_{x},n_{y} = 1,2,… \nonumber \]

Recordemos que para que la corriente fluya debe haber diferencia en el número de electrones en\(+k_{z}\) y\(-k_{z}\) estados. Al igual que en la Parte 2, definimos dos cuasi niveles de Fermi:\(F^{+}\) para estados con\(k_{z}>0\),\(F^{-}\) para estados con\(k_{z}<0\). Así, la corriente fluye cuando los electrones que viajan en la dirección +z están en equilibrio entre sí, pero no con electrones viajando en la dirección —z. Por ejemplo, en la Figura 4.1.3, la corriente es transportada por los electrones no compensados en los\(+k_{z}\) estados.
