9: Radiación
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En circuitos eléctricos de baja frecuencia y a lo largo de líneas de transmisión, la energía se guía desde una fuente a una carga a lo largo de cables altamente conductores con los campos predominantemente confinados a la región alrededor de los cables. A frecuencias muy altas, estos cables se convierten en antenas ya que esta potencia puede irradiarse al espacio sin necesidad de ninguna estructura de guía
- 9.1: Los potenciales retardados
- Las ecuaciones de Maxwell en completa generalidad son
- 9.2: Radiación del dipolo puntual
- El bloque de construcción más simple para una antena transmisora es el de una corriente uniforme que fluye a lo largo de un conductor de longitud incremental dl como se muestra en la Figura 9-1. Suponemos que esta corriente varía sinusoidalmente con el tiempo como
- 9.3: Matrices de dipolos puntuales
- La densidad de potencia para un dipolo eléctrico puntual varía con la distribución angular amplia\(\sin ^{2}\theta \). A menudo se desea que el patrón de potencia sea altamente directivo con ciertos ángulos que lleven la mayor parte de la potencia con una densidad de potencia insignificante en otros ángulos. También es necesario que las direcciones para el flujo de potencia máximo sean controlables sin movimiento mecánico de la antena. Estos requisitos pueden cumplirse mediante el uso de más dipolos en una matriz periódica.
- 9.4: Antenas dipolo largas
- La potencia radiada, proporcional a\(\left ( dl/\lambda \right )^{2}\), es pequeña para las antenas dipolo puntuales donde la longitud del dipolo\(dl\) es. mucho menor que la longitud de onda\(\lambda \). Se puede irradiar más potencia si se aumenta la longitud de la antena. Entonces, sin embargo, los campos debidos a cada sección de la antena pueden no agregar constructivamente.
Miniaturas: Animación de una antena dipolo de media onda que transmite ondas de radio, mostrando las líneas de campo eléctrico. (Dominio público; Chetvorno vía Wikipedia)