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- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/03%3A_Ecuaciones_de_Maxwell_macroscopicas/3.03%3A_Medios_opticamente_densos/3.3.04%3A_Clasificacion_de_los_mediosEn esta sección vamos a dar la nomenclatura usual que clasifica los medios materiales en función de las propiedades de las funciones ϵgen y μ. ϵgen∈ℜ estamo...En esta sección vamos a dar la nomenclatura usual que clasifica los medios materiales en función de las propiedades de las funciones ϵgen y μ. ϵgen∈ℜ estamos frente a un medio transparente y si ϵgen∈C el medio es absorbente. El tipo de preguntas que nos haremos en lo sucesivo es del tipo ¿cómo se propaga la luz en un medio dieléctrico, anisótropo e inhomogéneo?, etc, hasta agotar una serie de combinaciones significativas.
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/02%3A_Otros_ejercicios_y_problemas_(por_resolver)/2.02%3A_Ecuacion_de_movimiento_de_la_carga/2.2.03%3A_Solucion_para_la_carga_libreLa ecuación de la trayectoria para la carga libre es \mathbf{r}(t)=\frac{-\frac{q}{m}}{\omega^{2}+i \gamma \omega} \mathbf{E}_{0} e^{-i \omega t} \notag donde q es la carga y m la masa (por ej...La ecuación de la trayectoria para la carga libre es \mathbf{r}(t)=\frac{-\frac{q}{m}}{\omega^{2}+i \gamma \omega} \mathbf{E}_{0} e^{-i \omega t} \notag donde q es la carga y m la masa (por ejemplo, de un ión).
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/00%3A_Front_Matter/01%3A_TitlePageOptica electromagnetica
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/03%3A_Ecuaciones_de_Maxwell_macroscopicas/3.03%3A_Medios_opticamente_densos/3.3.02%3A_Promedios_para_llegar_a_las_ecMm\left\langle\frac{\partial}{\partial x} \mathbf{E}_{m i c}\right\rangle &=\frac{\partial}{\partial x}\left\langle\mathbf{E}_{m i c}\right\rangle=\frac{\partial \mathbf{E}_{m a c}}{\partial x} \\ \left...\left\langle\frac{\partial}{\partial x} \mathbf{E}_{m i c}\right\rangle &=\frac{\partial}{\partial x}\left\langle\mathbf{E}_{m i c}\right\rangle=\frac{\partial \mathbf{E}_{m a c}}{\partial x} \\ \left\langle\frac{\partial}{\partial t} \mathbf{E}_{m i c}\right\rangle &=\frac{\partial}{\partial t}\left\langle\mathbf{E}_{m i c}\right\rangle=\frac{\partial \mathbf{E}_{m a c}}{\partial t}
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/01%3A_Ondas_electromagneticas_en_el_vacio/1.02%3A_Ondas_electromagneticas_en_el_vacio/1.2.04%3A_Ondres_armonicas_planasSi tanto la dependencia armónica temporal como la dependencia espacial en forma de onda plana son impuestas a la ecuación de ondas vectorial 1.6 las ondas armónicas planas se ven obligadas a adopt...Si tanto la dependencia armónica temporal como la dependencia espacial en forma de onda plana son impuestas a la ecuación de ondas vectorial 1.6 las ondas armónicas planas se ven obligadas a adoptar esta expresión: Pero las soluciones no deben serlo sólo de la ecuación de ondas, deben cumplir también las ecuaciones de Maxwell. que permiten obtener importantes conclusiones sobre la estructura de la onda: los campos son ortogonales entre sí, y cada uno de ellos al vector de ondas.
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/01%3A_Ondas_electromagneticas_en_el_vacio/1.05%3A_Intensidad
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/03%3A_Ecuaciones_de_Maxwell_macroscopicas
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/01%3A_Ondas_electromagneticas_en_el_vacio/1.02%3A_Ondas_electromagneticas_en_el_vacio/1.2.02%3A_Frentes_de_ondaAhora todas las componentes tienen la misma fase, con lo que la fase de la onda armónica queda Para un tiempo fijo $t_{0}$ un frente de ondas es el conjunto de puntos del espacio donde la onda tiene l...Ahora todas las componentes tienen la misma fase, con lo que la fase de la onda armónica queda Para un tiempo fijo $t_{0}$ un frente de ondas es el conjunto de puntos del espacio donde la onda tiene la misma fase. Los frentes de onda se propagan (ver figura 1.2.3.1), lo mismo que se propaga la perturbación, en el espacio y en el tiempo. Por ejemplo, Fr)=cte con Fr=x2+y2+z2 es la ecuación de una foliación del espacio por esferas de radio √ cte. .
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/01%3A_Ondas_electromagneticas_en_el_vacio/1.02%3A_Ondas_electromagneticas_en_el_vacio/1.2.01%3A_Ondas_armonicasPero no siempre se puede utilizar: si bien para sumas, integrales, derivadas. . la representación compleja es legítima (porque la parte real de la suma es la suma de las partes reales), para efectuar ...Pero no siempre se puede utilizar: si bien para sumas, integrales, derivadas. . la representación compleja es legítima (porque la parte real de la suma es la suma de las partes reales), para efectuar el producto de dos ondas armónicas ya no vale.
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/01%3A_Ondas_electromagneticas_en_el_vacio/1.06%3A_Sobre_la_notacion-_ondas_armonicas_y_ondas_armonicas_plana\mathbf{E}(\mathbf{r}, t)=\mathbf{E}_{0}(\mathbf{r}) \mathbf{e}^{-i \omega t} (hay dependencia espacial en la función preexponencial). Pero para la onda armónica plana \mathbf{E}(\mathbf{r}, t)=\mathb...\mathbf{E}(\mathbf{r}, t)=\mathbf{E}_{0}(\mathbf{r}) \mathbf{e}^{-i \omega t} (hay dependencia espacial en la función preexponencial). Pero para la onda armónica plana \mathbf{E}(\mathbf{r}, t)=\mathbf{E}_{0} e^{i(\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}-\omega t)} Las notaciones se corresponden de la siguiente manera: escribimos una onda armónica plana como onda armónica usando el siguiente término de amplitud. \mathbf{E}_{0}(\mathbf{r})=\mathbf{E}_{0} e^{i \mathbf{k} \cdot \mathbf{r}} \notag
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Optica_electromagnetica/01%3A_Ondas_electromagneticas_en_el_vacio/1.05%3A_Intensidad/1.5.01%3A_Vector_de_PoyntingDescribe un flujo de energía (energía por unidad de tiempo y superficie), y coincide con la magnitud irradiancia de la óptica geométrica. En los cálculos con esta magnitud nos está prohibido usar la r...Describe un flujo de energía (energía por unidad de tiempo y superficie), y coincide con la magnitud irradiancia de la óptica geométrica. En los cálculos con esta magnitud nos está prohibido usar la representación compleja, porque hay un producto, que es una operación no lineal (la parte real del producto no es el producto de las partes reales). La energía es proporcional al cuadrado del campo eléctrico: una estimación del cuadrado del campo nos aporta una estimación de la energía.
