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- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)/01%3A_Olas_en_una_dimensi%C3%B3nEl propósito de esta sección es describir la cinemática de las ondas, es decir, proporcionar herramientas para describir la forma y el movimiento de todas las ondas independientemente de sus mecanismo...El propósito de esta sección es describir la cinemática de las ondas, es decir, proporcionar herramientas para describir la forma y el movimiento de todas las ondas independientemente de sus mecanismos físicos subyacentes. En este capítulo aprendemos primero sobre las propiedades básicas de las ondas e introducimos un tipo especial de onda llamada onda sinusoidal. Finalmente, se introducen las ideas de paquetes de onda y velocidad de grupo.
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)/07%3A_Ondas_de_materia/7.05%3A_Masa%2C_Momentum_y_Energ%C3%ADaLa hipótesis de De Broglie se inspiró en el hecho de que la frecuencia de onda y el número de onda son componentes del mismo cuatro vectores según la teoría de la relatividad, y por lo tanto están est...La hipótesis de De Broglie se inspiró en el hecho de que la frecuencia de onda y el número de onda son componentes del mismo cuatro vectores según la teoría de la relatividad, y por lo tanto están estrechamente relacionados entre sí.
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)/09%3A_Simetr%C3%ADa_y_Estados_Enunciados/9.01%3A_Tutorial_de_Matem%C3%A1ticas_%E2%80%94_Ondas_Complejas\[\begin{align} \frac{d}{d \phi} \exp (i \phi) &=i \exp (i \phi)\label{9.2}\\[4pt] \frac{d}{d \phi}[\cos (\phi)+i \sin (\phi)] &=-\sin (\phi)+i \cos (\phi) \\[4pt] &=i[\cos (\phi)+i \sin (\phi)]. \lab...\begin{align} \frac{d}{d \phi} \exp (i \phi) &=i \exp (i \phi)\label{9.2}\\[4pt] \frac{d}{d \phi}[\cos (\phi)+i \sin (\phi)] &=-\sin (\phi)+i \cos (\phi) \\[4pt] &=i[\cos (\phi)+i \sin (\phi)]. \label{9.3}\end{align} (En la segunda de estas ecuaciones hemos sustituido el signo menos frente a la función sinusoidal por\mathrm{i}^{2} y luego hemos extraído un factor común de i.) La\phi derivada de ambas funciones devuelve así la función de nuevo veces i.
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)/03%3A_%C3%93ptica_Geom%C3%A9trica/3.02%3A_Reflexi%C3%B3n_interna_totalCuando la luz pasa de un medio de menor índice de refracción a uno con mayor índice de refracción, la ley de Snell indica que el rayo se dobla hacia la normal a la interfaz. En esta última circunstanc...Cuando la luz pasa de un medio de menor índice de refracción a uno con mayor índice de refracción, la ley de Snell indica que el rayo se dobla hacia la normal a la interfaz. En esta última circunstancia surge una situación especial cuando la ley de Snell predice un valor para el seno del ángulo refractado mayor que uno. El ángulo de incidencia mínimo para el cual se produce la reflexión interna total se obtiene sustituyendo θ R = π2 en la ecuación (3.1.2), dando como resultado
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)/07%3A_Ondas_de_materia/7.02%3A_T%C3%A9cnicas_de_difracci%C3%B3n_de_rayos_XAsí, para cada posible ángulo de difracción de Bragg hay cristales orientados correctamente para que tenga lugar la difracción de Bragg. Por cada ángulo de difracción de Bragg se ve un anillo en la pl...Así, para cada posible ángulo de difracción de Bragg hay cristales orientados correctamente para que tenga lugar la difracción de Bragg. Por cada ángulo de difracción de Bragg se ve un anillo en la placa concéntrico con el eje del haz de rayos X incidente. Sin embargo, todos los posibles ángulos de dispersión de Bragg se ven a la vez, lo que puede generar confusión en la interpretación de los resultados.
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)/01%3A_Olas_en_una_dimensi%C3%B3n/1.06%3A_Interfer%C3%B3metrosUn interferómetro es un dispositivo que divide un haz de luz (u otra onda) en dos sub-haces, desplaza la fase de un subhaz con respecto al otro, y luego superpone los sub-haces para que interfieran co...Un interferómetro es un dispositivo que divide un haz de luz (u otra onda) en dos sub-haces, desplaza la fase de un subhaz con respecto al otro, y luego superpone los sub-haces para que interfieran constructiva o destructivamente, dependiendo de la magnitud del desplazamiento de fase entre ellos. Como muestra la figura 1.13, la diferencia en la longitud de la trayectoria entre los dos sub-haces es 2x porque la sub-viga horizontal atraviesa la trayectoria dos veces.
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)/08%3A_%C3%93ptica_geom%C3%A9trica_y_leyes_de_Newton/8.05%3A_Tutorial_de_matem%C3%A1ticas_%E2%80%94_Derivadas_parcialesPara entender la generalización de la mecánica newtoniana a dos y tres dimensiones, primero necesitamos entender un nuevo tipo de derivado llamado derivado parcial. Es igual que una derivada ordinaria...Para entender la generalización de la mecánica newtoniana a dos y tres dimensiones, primero necesitamos entender un nuevo tipo de derivado llamado derivado parcial. Es igual que una derivada ordinaria, excepto que al tomar la derivada de la función con respecto a una de las variables, las otras variables se mantienen constantes. Tenga en cuenta que se utiliza un símbolo especial “\partial” en lugar de la “d” normal para la derivada parcial.
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)/12%3A_Oscilador_arm%C3%B3nico/12.05%3A_Oscilador_arm%C3%B3nico_mec%C3%A1nico_cu%C3%A1nticoEl oscilador armónico mecánico cuántico comparte la característica de otros problemas de estado ligado mecánico cuántico en que la energía total puede tomar solo valores discretos. En otras palabras, ...El oscilador armónico mecánico cuántico comparte la característica de otros problemas de estado ligado mecánico cuántico en que la energía total puede tomar solo valores discretos. En otras palabras, la diferencia de energía entre los sucesivos niveles de energía mecánica cuántica en este caso es constante e igual a la frecuencia resonante clásica para el oscilador,\omega=(\mathrm{kM})^{1 / 2}, \text { times } \hbar.
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)La idea de un curso introductorio de física “radicalmente moderno” surgió de la frustración con el tratamiento estándar de dos semestres de la asignatura. Básicamente es imposible incorporar una canti...La idea de un curso introductorio de física “radicalmente moderno” surgió de la frustración con el tratamiento estándar de dos semestres de la asignatura. Básicamente es imposible incorporar una cantidad significativa de “física moderna” (¡es decir, después del siglo XIX!) en ese formato. Los autores consideran que un curso introductorio de física para no mayores debería intentar cubrir los grandes logros de la física en el siglo XX, ya que forman una parte tan importante de nuestra cultura cien
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)/05%3A_Aplicaciones_de_la_Relatividad_Especial/5.03%3A_Principio_de_Relatividad_AplicadoHemos demostrado sobre la base del principio de relatividad que cualquier tipo de onda para el que no exista un marco de referencia especial puede hacerse para tomar una gama completa de frecuencias y...Hemos demostrado sobre la base del principio de relatividad que cualquier tipo de onda para el que no exista un marco de referencia especial puede hacerse para tomar una gama completa de frecuencias y números de onda en cualquier marco de referencia dado, y además que estas frecuencias y números de onda obedecen
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Texto_introductorio_a_la_fisica_radicalmente_moderna_I_(Raymond)/04%3A_Relatividad_Especial/4.05%3A_Contracci%C3%B3n_de_LorentzLa Figura 4.8 compara la longitud X′ de un objeto en movimiento medida en su propio marco de referencia (panel izquierdo) con su longitud X medida en un marco de referencia estacionario (panel derecho...La Figura 4.8 compara la longitud X′ de un objeto en movimiento medida en su propio marco de referencia (panel izquierdo) con su longitud X medida en un marco de referencia estacionario (panel derecho). Esto dice que la longitud de un objeto en movimiento medida en un marco de referencia estacionario (X) es menor que la longitud real del objeto medida en su propio marco de referencia (X′).
