Buscar
- Filtrar resultados
- Ubicación
- Clasificación
- Incluir datos adjuntos
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/06%3A_Enfoques_perturbadores/6.05%3A_Perturbaciones_dependientes_del_tiempo1; podemos permitirnos una notación menos voluminosa en esta sección, porque solo se discutirán los órdenes más bajos de la teoría de la perturbación.) Tapando la expansión (77), con\(n\) reemplazada ...1; podemos permitirnos una notación menos voluminosa en esta sección, porque solo se discutirán los órdenes más bajos de la teoría de la perturbación.) Tapando la expansión (77), con\(n\) reemplazada por\(n\) ', en ambos lados de la ecuación (76), y luego multiplicando internamente ambos lados por el bra-vector\(\langle n|\) de otro estado no perturbado (y por lo tanto independiente del tiempo) del sistema, obtenemos el siguiente conjunto de ecuaciones diferenciales lineales y ordinarias para l…
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/06%3A_Enfoques_perturbadores/6.02%3A_El_efecto_Stark_linealFinalmente, para los estados\(2 s\) y\(2 p\) con\(m=0\), los elementos diagonales\(H_{11}\) y también\(H_{22}\) son asesinados por la integración polar-ángulo:\[\begin{aligned} &\oint d \Omega Y_{0}^{...Finalmente, para los estados\(2 s\) y\(2 p\) con\(m=0\), los elementos diagonales\(H_{11}\) y también\(H_{22}\) son asesinados por la integración polar-ángulo:\[\begin{aligned} &\oint d \Omega Y_{0}^{0^{*}} \hat{H}^{(1)} Y_{0}^{0} \propto \int_{0}^{\pi} \sin \theta d \theta \cos \theta=\int_{-1}^{1} \cos \theta d(\cos \theta)=0, \\ &\oint d \Omega Y_{0}^{1^{*}} \hat{H}^{(1)} Y_{0}^{1} \propto \int_{0}^{\pi} \sin \theta d \theta \cos ^{3} \theta=\int_{-1}^{+1} \cos ^{3} \theta d(\cos \theta)=0 .…
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/05%3A_Algunos_problemas_exactamente_solucionables/5.02%3A_El_Teorema_de_EhrenfestPara derivarlos, para el caso más simple de movimiento orbital 1D, calculemos el siguiente conmutador:\[\left[\hat{x}, \hat{p}_{x}^{2}\right] \equiv \hat{x} \hat{p}_{x} \hat{p}_{x}-\hat{p}_{x} \hat{p}...Para derivarlos, para el caso más simple de movimiento orbital 1D, calculemos el siguiente conmutador:\[\left[\hat{x}, \hat{p}_{x}^{2}\right] \equiv \hat{x} \hat{p}_{x} \hat{p}_{x}-\hat{p}_{x} \hat{p}_{x} \hat{x} \text {. }\] Apliquemos la relación de conmutación (4.238) de la siguiente forma:\[\hat{x} \hat{p}_{x}=\hat{p}_{x} \hat{x}+i \hbar \hat{I},\] al primer término del lado derecho de la Ec. (24) dos veces, con el objetivo de mover el operador de coordenadas al posición más a la derecha:\[…
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/09%3A_Elementos_de_la_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_Relativista/9.04%3A_Cavidad_QEDEn esta aproximación de ondas giratorias, las ecuaciones (75) se reducen a un sistema de ecuaciones mucho más simple:\[\begin{gathered} \dot{\hat{a}}=-i \omega \hat{a}-\frac{i \kappa}{2} \hat{\sigma}_...En esta aproximación de ondas giratorias, las ecuaciones (75) se reducen a un sistema de ecuaciones mucho más simple:\[\begin{gathered} \dot{\hat{a}}=-i \omega \hat{a}-\frac{i \kappa}{2} \hat{\sigma}_{-}, \quad \dot{\hat{a}}^{\dagger}=i \omega \hat{a}^{\dagger}+\frac{i \kappa}{2} \hat{\sigma}_{+}, \\ \dot{\hat{\sigma}}_{+}=i \Omega \hat{\sigma}_{+}+2 i \kappa \hat{a}^{\dagger} \hat{\sigma}_{z}, \quad \dot{\hat{\sigma}}_{-}=-i \Omega \hat{\sigma}_{-}-2 i \kappa \hat{a} \hat{\sigma}_{z}, \quad \d…
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/03%3A_Efectos_de_dimensionalidad_superior/3.04%3A_Bandas_de_Energ%C3%ADa_en_Dimensiones_SuperioresLa noción clave de la teoría de bandas en\(d\) dimensiones es la red recíproca en el espacio onda-vector (q), formada como\[\mathbf{Q}=\sum_{j=1}^{d} l_{j} \mathbf{b}_{j},\] con entero\(l_{j}\), y vec...La noción clave de la teoría de bandas en\(d\) dimensiones es la red recíproca en el espacio onda-vector (q), formada como\[\mathbf{Q}=\sum_{j=1}^{d} l_{j} \mathbf{b}_{j},\] con entero\(l_{j}\), y vectores\(\mathbf{b}_{j}\) seleccionados de tal manera que la siguiente generalización natural de la Ec. (104) es válida para cualquier par de puntos de las celosías directas y recíprocas:\[e^{i \mathbf{Q} \cdot \mathbf{R}}=1 .\] Una manera de describir el sentido físico de la celosía\(\mathbf{Q}\) es…
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/04%3A_Formalismo_Bra-ket/4.07%3A_Representaciones_de_Coordenadas_y_MomentumEnchufando la Eq. (241) en el lado izquierdo de esa relación, obtenemos\[\int\left\langle x\left|\hat{p}_{x}\right| x^{\prime}\right\rangle \Psi\left(x^{\prime}\right) d x^{\prime}=i \hbar \int \frac{...Enchufando la Eq. (241) en el lado izquierdo de esa relación, obtenemos\[\int\left\langle x\left|\hat{p}_{x}\right| x^{\prime}\right\rangle \Psi\left(x^{\prime}\right) d x^{\prime}=i \hbar \int \frac{\delta\left(x-x^{\prime}\right)}{x-x^{\prime}} \Psi\left(x^{\prime}\right) d x^{\prime} .\] Dado que la integral de la parte derecha es aportada solo por una proximidad infinitesimal del punto\(x^{\prime}=x\), podemos calcularla expandiendo la función de onda continua\(\Psi\left(x^{\prime}\right)\)…
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/07%3A_Sistemas_cu%C3%A1nticos_abiertos/7.07%3A_Problemas_de_ejercicio(ii) Resolver estas ecuaciones en el límite de baja temperatura, cuando la división del nivel de energía es mucho mayor que\(k_{\mathrm{B}} T\), para calcular la evolución temporal de la probabilidad ...(ii) Resolver estas ecuaciones en el límite de baja temperatura, cuando la división del nivel de energía es mucho mayor que\(k_{\mathrm{B}} T\), para calcular la evolución temporal de la probabilidad de encontrar la partícula en uno de los pozos, después de haber sido colocada ahí en\(t=0\).
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/06%3A_Enfoques_perturbadores/6.07%3A_Regla_de_oro_para_perturbaciones_escalonadasEn el proceso de esta transición, la energía liberada, en forma de un cuántico de energía\[\hbar \omega \equiv E_{n^{\prime} a}-E_{n a},\] es captada por el sistema\(b\):\[E_{n b}=E_{n^{\prime} b}+\hb...En el proceso de esta transición, la energía liberada, en forma de un cuántico de energía\[\hbar \omega \equiv E_{n^{\prime} a}-E_{n a},\] es captada por el sistema\(b\):\[E_{n b}=E_{n^{\prime} b}+\hbar \omega \equiv E_{n^{\prime} b}+\left(E_{n^{\prime} a}-E_{n a}\right),\] para que la energía total\(E=E_{a}+E_{b}\) del sistema no cambie. (Si los estados\(n_{a}\) y\(n_{b}^{\prime}\) son los estados básicos de los dos sistemas componentes, como lo son en la mayoría de las aplicaciones de este an…
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/04%3A_Formalismo_Bra-ket/4.01%3A_Motivaci%C3%B3nEn efecto, la electrodinámica clásica nos\(^{2}\) dice que la energía potencial\(U\) de un dipolo magnético en un campo magnético externo\(\mathscr{R}\) es igual a\((-\mathbf{m} \cdot \mathscr{B})\), ...En efecto, la electrodinámica clásica nos\(^{2}\) dice que la energía potencial\(U\) de un dipolo magnético en un campo magnético externo\(\mathscr{R}\) es igual a\((-\mathbf{m} \cdot \mathscr{B})\), de manera que la fuerza que actúa sobre el electrón,\[\mathbf{F}=-\nabla U=-\nabla(-\mathbf{m} \cdot \mathscr{B}),\] tiene una vertical distinta de cero Por\[F_{z}=-\frac{\partial}{\partial z}\left(-m_{z} \cdot \mathscr{B}_{z}\right) \equiv m_{z} \frac{\partial \mathscr{B}_{z}}{\partial z} .\] lo t…
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/zz%3A_Volver_Materia
- https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Cuantica/Posgrado_Esencial_en_F%C3%ADsica_-_Mec%C3%A1nica_Cu%C3%A1ntica_(Likharev)/01%3A_Introducci%C3%B3n/1.01%3A_Motivaciones_experimentalesEl efecto puede explicarse asumiendo que el fotón de rayos X también tiene un impulso que obedece a la versión vector-generalizada de la Ec. (14):\[\mathbf{p}_{\text {photon }}=\hbar \mathbf{k}=\frac{...El efecto puede explicarse asumiendo que el fotón de rayos X también tiene un impulso que obedece a la versión vector-generalizada de la Ec. (14):\[\mathbf{p}_{\text {photon }}=\hbar \mathbf{k}=\frac{\hbar \omega}{c} \mathbf{n},\] dónde\(\mathbf{k}\) está el evector de ondas (cuya magnitud es igual al número de onda\(k\), y cuya dirección coincide con el vector unitario \(\mathbf{n}\)dirigida a lo largo de la propagación de la onda\({ }^{15}\)), y que los momentos tanto del fotón como del elect…
