10: Adición de Momentum Angular
- Page ID
- 126972
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)\(\newcommand{\AA}{\unicode[.8,0]{x212B}}\)
Considera un electrón en un átomo de hidrógeno. Como ya hemos visto, el movimiento del electrón a través del espacio es parametrizado por los tres números cuánticos\(n\),\(l\), y\(m\). (Ver Sección [s10.4].) A estos debemos ahora sumar los dos números cuánticos\(s\) y\(m_s\) que parametrizan el movimiento interno del electrón. (Véase el capítulo anterior.) Ahora, los números cuánticos\(l\) y\(m\) especifican el vector de momento angular orbital del electrón\({\bf L}\),, (tanto como se puede especificar) mientras que los números cuánticos\(s\) y\(m_s\) especifican su vector de momento angular de giro,\({\bf S}\). Pero, si el electrón posee tanto momento orbital como angular de espín entonces, ¿cuál es su momento angular total?