12|x3+dx3x3x0+dx0x0|=12(x0dx3+x3dx0)= \[\begin{array}{c} {\frac{1}{2}[(k...12|x3+dx3x3x0+dx0x0|=12(x0dx3+x3dx0)=12[(k0+k3)(x0−x3)+(k0−k3)(x0+x3)]−k1x1−k2x2 El punto en el argumento anterior es que logramos la transición de un estado de reposo de una partícula a un estado de movimiento, por los medios cinemáticos de transformación inercial.
Proponemos desarrollar un formalismo unificado para tratar con el grupo Lorentz SO (3,1) y su subgrupo SO (3). Este programa se puede dividir en dos etapas. Primero, considerar una transformación de L...Proponemos desarrollar un formalismo unificado para tratar con el grupo Lorentz SO (3,1) y su subgrupo SO (3). Este programa se puede dividir en dos etapas. Primero, considerar una transformación de Lorentz como una rotación hiperbólica, y explotar las analogías entre las funciones trigonométricas circulares e hiperbólicas, y también de los exponenciales correspondientes. Esta idea simple se desarrolla en esta sección en términos de los subgrupos SO (2) y SO (1,1).
