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LibreTexts Español

19.1: Introducción

( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\)

La situación, en resumen, es que la física newtoniana es incapaz de predecir la conservación del momento angular, pero aún no se ha encontrado experimentalmente ningún sistema aislado para el que no se conserve el momento angular. Concluimos que la conservación del momento angular es una ley física independiente, y hasta que no se observe una contradicción, nuestra comprensión física debe guiarse por ella

Dan Kleppner

Al considerar un sistema de objetos, hemos demostrado que la fuerza externa, actuando en el centro de masa del sistema, es igual a la derivada temporal del momento total del sistema,

Fext=dpsysdt

Ahora introducimos el análogo rotacional de la Ecuación (19.1.1). Primero introduciremos el concepto de momento angular para una partícula puntual de masa m con impulso linealp alrededor de un puntoS, definido por la ecuación

LS=rS×p

donderS está el vector desde el puntoS hasta la partícula. Mostraremos en este capítulo que el par sobre el punto queS actúa sobre la partícula es igual a la velocidad de cambio del momento angular alrededor del puntoS de la partícula,

τS=dLSdt

La ecuación (19.1.3) generaliza a cualquier cuerpo sometido a rotación.

Nos ocuparemos primero del caso especial de cuerpo rígido sometido a rotación de eje fijo alrededor del eje z con velocidad angularω=ωzˆk Dividimos el cuerpo rígido en N elementos etiquetados por el índicei,i=1,2,N, teniendo elith elemento masami i y vector de posiciónrS,i. El cuerpo rígido tiene un momento de inerciaIS alrededor de algún puntoS del eje fijo, (a menudo tomado como el eje z, pero no siempre) el cual gira con velocidad angularω alrededor de este eje. El momento angular es entonces la suma vectorial del momento angular individual,

LS=i=Ni=1LS,i=i=Ni=1rS,i×pi

Cuando el eje de rotación es el eje z, el componente z del momento angularLS,z, alrededor del puntoS viene dado por

LS,z=ISωz

Mostraremos que el componente z del par alrededor del puntoS,τS,z es entonces la derivada de tiempo del componente z del momento angular alrededor del punto S,

τS,z=dLS,zdt=ISdωzdt=ISαz


This page titled 19.1: Introducción is shared under a CC BY-NC-SA 4.0 license and was authored, remixed, and/or curated by Peter Dourmashkin (MIT OpenCourseWare) via source content that was edited to the style and standards of the LibreTexts platform.

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