15.3: Preparación
( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\)
La relación de la velocidadν de un cuerpo (o una partícula, o un marco de referencia) a menudo se le da el símboloβ:
β=νc.
Por razones que se harán evidentes (¡espero!) posteriormente, el rango deβ suele estar restringido a entre 0 y 1. En nuestro estudio de la relatividad especial, encontraremos que tenemos que hacer uso frecuente de una serie de funciones deβ. Los más comunes de estos son
γ=(1−β2)−12,
z=k−1,
ϕ=12ln[(1+β)(1−β)]=tanh−1β=lnk.
θ=cos−1γ=sin−1(iβγ).
En las Figuras XV.1-3 dibujoγ,k yϕ como funciones deβ. Las funcionesγ yk van de 1 a ∞ como b va de 0 a 1;z,K yϕ van de 0 a ∞. La funciónθ es imaginaria.
Muchos, incluso se podría decir más, problemas en la relatividad especial (¡incluidas las preguntas de examen y tareas!) cantidad, cuando se despoje de su verborrea, a lo siguiente:
“Dada una de las cantidadesβ,γ,k,z,K,ϕ,θ, calcula una de las otras”.
Así sugeriría que, incluso antes de que tengas idea de lo que significan estas cantidades, podrías escribir un programa para tu computadora (o calculadora programable) de tal manera que, cuando ingreses alguna de las cantidades reales, la computadora devuelva instantáneamente las seis. Esto te ahorrará, en futuras ocasiones, de tener que recordar las fórmulas exactas o tener que molestarte con la tediosa aritmética, para que puedas concentrar tu mente en entender la relatividad.
Apenas para futuras referencias, tabulo aquí las relaciones entre estas diversas cantidades. Esto ha implicado algo de álgebra y tipografía; no creo que haya ningún error, pero espero que algún lector pueda revisarlos todos cuidadosamente y me avise (jtatum@ uvic.ca) si encuentra alguno.
β=√1−1γ2=k2−1k2+1=z(z+2)(z+1)2+1=√K(K+2)K+1=tanhϕoe2ϕ−1e2ϕ+1=−itanθ
γ=1√1−β2=k2+12k=(z+1)2+12(z+1)=K+1=coshϕo12(eϕ+e−ϕ)=cosθ
k=√1+β1−β=γ+√γ2−1=z+1=K+1+√K(K+2)=eϕ=e−iθ
z=√1+β1−β−1=γ−1+√γ2−1=k−1=K+√K(K+2)=eϕ−1=e−iθ−1
K=1√1−β2−1=γ−1=(k−1)22k=z22(z+1)=(eϕ−1)22eϕ=cosθ−1
ϕ=tanh−1β12ln(1+β1−β)=cosh−1γoln(γ+√γ2−1)=lnk=ln(z+1)=ln(K+1+√K(K+2))=−iθ
θ=i2ln(1+β1−β)=iln(γ+√γ2−1)=ilnk=iln(z+1)=iln[K+1+√K(K+2)]=iϕ