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9: Radiación

Última actualización

30 oct 2022
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- 8.3: Dispersión en Fibra Óptica
- 9.1: Radiación de un Momento Actual

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9.1: Radiación de un Momento Actual
En esta sección, comenzamos a abordar el siguiente problema: Dada una distribución de la densidad de corriente impresionada J (r), ¿cuál es la intensidad del campo eléctrico resultante E (r)? Una ruta hacia una respuesta es a través de las ecuaciones de Maxwell. Viendo las ecuaciones de Maxwell como un sistema de ecuaciones diferenciales, es posible una solución matemática rigurosa dadas las condiciones de límite adecuadas.
9.2: Potencial de vector magnético
Un problema común en la electromagnetica es determinar los campos radiados por una distribucion de corriente especificada. Este problema se puede resolver usando las ecuaciones de Maxwell junto con las condiciones de límite electromagnético apropiadas.
9.3: Solución de la Ecuación de Onda para Potencial de Vector Magnético
9.4: Radiación de un dipolo hertziano
En esta sección, proporcionamos una derivación rigurosa de que el campo electromagnético irradiado por un dipolo hertziano representado por un momento de corriente de longitud cero utilizando el concepto de potencial de vector magnético
9.5: Radiación de un dipolo eléctrico corto
La distribución más simple de la corriente radiante que se encuentra en la práctica común es el dipolo eléctricamente corto (ESD). Esta distribución de corriente es aproximadamente triangular en magnitud, y aproximadamente constante en fase.
9.6: Radiación de campo lejano de un filamento recto delgado de corriente
9.7: Radiación de campo lejano de un dipolo de media onda
9.8: Radiación a partir de distribuciones superficiales y volumétricas de corriente

Miniaturas: Animación de una antena dipolo de media onda que transmite ondas de radio, mostrando las líneas de campo eléctrico. (Dominio público; Chetvorno vía Wikipedia)

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