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5.9: Reflexión TE en medios no magnéticos
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/05%3A_Reflexi%C3%B3n_y_Transmisi%C3%B3n_de_Ondas/5.09%3A_Reflexi%C3%B3n_TE_en_medios_no_magn%C3%A9ticos
Muchos materiales de interés práctico son no magnéticos; es decir, tienen permeabilidad que no es significativamente diferente de la permeabilidad del espacio libre. En esta sección, consideramos el c...Muchos materiales de interés práctico son no magnéticos; es decir, tienen permeabilidad que no es significativamente diferente de la permeabilidad del espacio libre. En esta sección, consideramos el comportamiento del coeficiente de reflexión para esta clase de materiales.
9.4: Radiación de un dipolo hertziano
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/09%3A_Radiaci%C3%B3n/9.04%3A_Radiaci%C3%B3n_de_un_dipolo_hertziano
En esta sección, proporcionamos una derivación rigurosa de que el campo electromagnético irradiado por un dipolo hertziano representado por un momento de corriente de longitud cero utilizando el conce...En esta sección, proporcionamos una derivación rigurosa de que el campo electromagnético irradiado por un dipolo hertziano representado por un momento de corriente de longitud cero utilizando el concepto de potencial de vector magnético
6.5: Guía de ondas de placa paralela - Caja TM, campo eléctrico
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/06%3A_Gu%C3%ADas_de_onda/6.05%3A_Gu%C3%ADa_de_ondas_de_placa_paralela_-_Caja_TM%2C_campo_el%C3%A9ctrico
Para el escenario representado en la Figura $\PageIndex{1}$ , el componente de campo eléctrico de la solución TM viene dado por la Ecuación\ ref {M0177_eesum} con componentes modales determinados como...Para el escenario representado en la Figura $\PageIndex{1}$ , el componente de campo eléctrico de la solución TM viene dado por la Ecuación\ ref {M0177_eesum} con componentes modales determinados como se indica por Ecuaciones\ ref {m0177_efcm} -\ ref {m0177_ekxma}. Esta solución presume que todas las fuentes se encuentran a la izquierda de la región de interés, sin fuentes adicionales ni condiciones límite a la derecha de la región de interés.
2.2: Fuerza magnética en un cable portador de corriente
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/02%3A_Magnetost%C3%A1ticos_Redux/2.02%3A_Fuerza_magn%C3%A9tica_en_un_cable_portador_de_corriente
Considere un cable infinitesimalmente delgado y perfectamente conductor que lleve una corriente $I$ (unidades base SI de A) en el espacio libre. ${\bf B}\left({\bf r}\right)$ Sea la densidad de fluj...Considere un cable infinitesimalmente delgado y perfectamente conductor que lleve una corriente $I$ (unidades base SI de A) en el espacio libre. ${\bf B}\left({\bf r}\right)$ Sea la densidad de flujo magnético impresionado en cada punto ${\bf r}$ de la región del espacio ocupado por el cable.
2.5: Fuerza, Energía y Diferencia de Potencial en un Campo Magnético
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/02%3A_Magnetost%C3%A1ticos_Redux/2.05%3A_Fuerza%2C_Energ%C3%ADa_y_Diferencia_de_Potencial_en_un_Campo_Magn%C3%A9tico
Tenga en cuenta que el propósito del producto de punto en la Ecuación\ ref {M0059_WefDL} es asegurar que solo el componente de ${\bf F}_m$ paralelo a la dirección del movimiento se incluya en el recu...Tenga en cuenta que el propósito del producto de punto en la Ecuación\ ref {M0059_WefDL} es asegurar que solo el componente de ${\bf F}_m$ paralelo a la dirección del movimiento se incluya en el recuento de energía. Como antes, ${\bf B}=\hat{\bf x}B$ (espacialmente uniforme e invariante en el tiempo) y ${\bf v}=\hat{\bf z}v$ (constante). ¿Cuál es el voltaje $V_T$ a través de la resistencia y cuál es la corriente en el bucle?
9.5: Radiación de un dipolo eléctrico corto
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/09%3A_Radiaci%C3%B3n/9.05%3A_Radiaci%C3%B3n_de_un_dipolo_el%C3%A9ctrico_corto
La distribución más simple de la corriente radiante que se encuentra en la práctica común es el dipolo eléctricamente corto (ESD). Esta distribución de corriente es aproximadamente triangular en magni...La distribución más simple de la corriente radiante que se encuentra en la práctica común es el dipolo eléctricamente corto (ESD). Esta distribución de corriente es aproximadamente triangular en magnitud, y aproximadamente constante en fase.
9.7: Radiación de campo lejano de un dipolo de media onda
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/09%3A_Radiaci%C3%B3n/9.07%3A_Radiaci%C3%B3n_de_campo_lejano_de_un_dipolo_de_media_onda
Obsérvese también que esta distribución de “pulso coseno” es muy similar a la distribución triangular de la ESD, y recuerda a la variación sinusoidal de la corriente en una onda estacionaria. Figura\(...Obsérvese también que esta distribución de “pulso coseno” es muy similar a la distribución triangular de la ESD, y recuerda a la variación sinusoidal de la corriente en una onda estacionaria. Figura $\PageIndex{2}$ : Comparación de la magnitud del campo radiado de la HWD con la de un dipolo eléctrico corto también orientado a lo largo del eje z.
3: Propagación de Ondas en Medios Generales
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/03%3A_Propagaci%C3%B3n_de_Ondas_en_Medios_Generales
Miniaturas: superposición de paquetes de ondas cuánticas gaussianas en 1D. (CC BY-SA 4.0 Internacional; David Kirkby vía Wikipedia)
9.1: Radiación de un Momento Actual
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/09%3A_Radiaci%C3%B3n/9.01%3A_Radiaci%C3%B3n_de_un_Momento_Actual
En esta sección, comenzamos a abordar el siguiente problema: Dada una distribución de la densidad de corriente impresionada J (r), ¿cuál es la intensidad del campo eléctrico resultante E (r)? Una ruta...En esta sección, comenzamos a abordar el siguiente problema: Dada una distribución de la densidad de corriente impresionada J (r), ¿cuál es la intensidad del campo eléctrico resultante E (r)? Una ruta hacia una respuesta es a través de las ecuaciones de Maxwell. Viendo las ecuaciones de Maxwell como un sistema de ecuaciones diferenciales, es posible una solución matemática rigurosa dadas las condiciones de límite adecuadas.
5.6: Ondas Planas en Incidencia Oblicua en un Caso de Límite Plano
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/05%3A_Reflexi%C3%B3n_y_Transmisi%C3%B3n_de_Ondas/5.06%3A_Ondas_Planas_en_Incidencia_Oblicua_en_un_Caso_de_L%C3%ADmite_Plano
En esta sección, consideramos el problema de la reflexión y transmisión desde un límite plano entre medios semi-infinitos para una onda plana uniforme transversal eléctrica (TE).
3.5: Tangente de pérdida
https://espanol.libretexts.org/Ingenieria/Libro%3A_Electromagnetica_II_(Ellingson)/03%3A_Propagaci%C3%B3n_de_Ondas_en_Medios_Generales/3.05%3A_Tangente_de_p%C3%A9rdida
Figura $\PageIndex{1}$ : En el dominio fasor, la corriente total es la suma de una corriente de conducción de valor real y una corriente de desplazamiento de valor imaginario (CC BY-SA 4.0; C. Sin emb...Figura $\PageIndex{1}$ : En el dominio fasor, la corriente total es la suma de una corriente de conducción de valor real y una corriente de desplazamiento de valor imaginario (CC BY-SA 4.0; C. Sin embargo, se explica en la Sección 3.4 que la permitividad también puede ser de valor complejo como una forma de modelar el retraso en la respuesta de ${\bf D}$ un cambio ${\bf E}$ . ¿Se aplica también en este caso el concepto de tangente de pérdida?

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