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2.14: vectores propios y valores propios
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/02%3A_Momentos_de_inercia/2.14%3A_vectores_propios_y_valores_propios
En definitiva, dada una matriz cuadrada A, si se puede encontrar un vector a tal que Aa = $\lambda$ a, donde $\lambda$ es meramente un multiplicador escalar que no cambia la dirección del vector...En definitiva, dada una matriz cuadrada A, si se puede encontrar un vector a tal que Aa = $\lambda$ a, donde $\lambda$ es meramente un multiplicador escalar que no cambia la dirección del vector a, entonces a es un vector propio y $\lambda$ es el valor propio correspondiente.
18.2: La ecuación intrínseca a la catenaria
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/18%3A_La_catenaria/18.02%3A_La_ecuaci%C3%B3n_intr%C3%ADnseca_a_la_catenaria
La ecuación intrínseca de la catenaria se deriva de consideraciones de una cadena que cuelga de dos puntos fijos.
9.1: Introducción
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/09%3A_Fuerzas_Conservadoras/9.01%3A_Introducci%C3%B3n
En el Capítulo 7 tratamos de fuerzas sobre una partícula que dependen de la velocidad de la partícula. En el capítulo 8 nos ocupamos de fuerzas que dependen del tiempo. En este capítulo, nos ocupamos ...En el Capítulo 7 tratamos de fuerzas sobre una partícula que dependen de la velocidad de la partícula. En el capítulo 8 nos ocupamos de fuerzas que dependen del tiempo. En este capítulo, nos ocupamos de fuerzas que dependen únicamente de la posición de una partícula. Tales fuerzas se llaman fuerzas conservadoras. Si bien solo actúan las fuerzas conservadoras, se conserva la suma de energías potenciales y cinéticas.
19.9: El péndulo cicloidal
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/19%3A_El_Cicloide/19.09%3A_El_p%C3%A9ndulo_cicloidal
Si un péndulo simple se suspende de la cúspide de un cicloide invertido, de tal manera que la “cuerda” está restringida entre los arcos adyacentes del cicloide, y la longitud del péndulo es igual a la...Si un péndulo simple se suspende de la cúspide de un cicloide invertido, de tal manera que la “cuerda” está restringida entre los arcos adyacentes del cicloide, y la longitud del péndulo es igual a la de la mitad de la longitud del arco del cicloide (es decir, el doble del diámetro del círculo generador), el bob del péndulo también traza un camino cicloide.
16.9: Cuerpos Flotantes
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/16%3A_Hidrost%C3%A1tica/16.09%3A_Cuerpos_Flotantes
Podemos comenzar con una observación que ya hemos hecho de que si un cuerpo está flotando libremente, el empuje ascendente hidrostático es igual al peso del cuerpo.
4.7: Rotador no rígido
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/04%3A_Rotaci%C3%B3n_de_Cuerpo_R%C3%ADgido/4.07%3A_Rotador_no_r%C3%ADgido
La energía cinética rotacional de un cuerpo que gira alrededor de un eje principal es 12Iω312Iω3, donde I es el momento de inercia alrededor de ese eje principal, y el momento angular es L = Iω. (Para...La energía cinética rotacional de un cuerpo que gira alrededor de un eje principal es 12Iω312Iω3, donde I es el momento de inercia alrededor de ese eje principal, y el momento angular es L = Iω. (Para la rotación alrededor de un eje no principal, ver sección 4.3.) Así, la energía cinética rotacional puede escribirse como L2/ (2I).
3.7: Momentum Angular
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/03%3A_Sistemas_de_Part%C3%ADculas/3.07%3A_Momentum_Angular
\[ \begin{align*} \textbf{L} &= \sum \textbf{r}_{i}\times \textbf{p}_{i} = \sum m_{i}(\textbf{r}_{i}\times \textbf{v}_{i}) = \sum m_{i}(\overline{\textbf{r}} + \textbf{r}_{i}^{\prime})\times(\overline...\[ \begin{align*} \textbf{L} &= \sum \textbf{r}_{i}\times \textbf{p}_{i} = \sum m_{i}(\textbf{r}_{i}\times \textbf{v}_{i}) = \sum m_{i}(\overline{\textbf{r}} + \textbf{r}_{i}^{\prime})\times(\overline{\textbf{v}} + \textbf{v}_{i}^{\prime}) \\[5pt] &=(\overline{\textbf{r}}\times \overline{\textbf{v}})\sum m_{i} + \overline{\textbf{r}}\times \sum m_{i}\textbf{v}_{i}^{\prime} + (\sum m_{i}\textbf{r}_{i}^{\prime}) \times \overline{\textbf{v}} + \sum \textbf{r}_{i}^{\prime} \times \textbf{p}_{i}^{\p…
19.2: Tangente al Cicloide
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/19%3A_El_Cicloide/19.02%3A_Tangente_al_Cicloide
La pendiente de la tangente al cicloide en P es $dy/dx$ , que es igual a $dy/d\theta$ , y estos se pueden obtener de las Ecuaciones 19.1.1 y 19.1.2. Mostrar que la pendiente de la tangente en P es br...La pendiente de la tangente al cicloide en P es $dy/dx$ , que es igual a $dy/d\theta$ , y estos se pueden obtener de las Ecuaciones 19.1.1 y 19.1.2. Mostrar que la pendiente de la tangente en P es bronceada $\theta$ . Es decir, la tangente en P hace un ángulo $\theta$ con la horizontal. El ángulo $\psi$ que hace AP con la horizontal viene dado por $\tan \psi = \frac{y}{x - 2 a \theta }$ Por lo tanto, la línea AP es la tangente al cicloide en P; o la tangente en P es la línea AP.
14: Mecánica Hamiltoniana
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/14%3A_Mec%C3%A1nica_Hamiltoniana
La mecánica hamiltoniana se puede utilizar para describir sistemas simples como una bola que rebota, un péndulo o un resorte oscilante en el que la energía cambia de cinética a potencial y retrocede c...La mecánica hamiltoniana se puede utilizar para describir sistemas simples como una bola que rebota, un péndulo o un resorte oscilante en el que la energía cambia de cinética a potencial y retrocede con el tiempo, su fuerza se muestra en sistemas dinámicos más complejos, como las órbitas planetarias en la mecánica celeste. Cuantos más grados de libertad tenga el sistema, más complicada es su evolución temporal.
1.9: Hemisferios
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/01%3A_Centros_de_Masa/1.09%3A_Hemisferios
El volumen de la rebanada elemental es $\pi y^{2} \delta x = \pi (a^{2} - x^{2} ) \delta x$ y el volumen del hemisferio es $\frac{2 \pi a^{3}}{3}$ , por lo que la masa de la rebanada es \(M \tim...El volumen de la rebanada elemental es $\pi y^{2} \delta x = \pi (a^{2} - x^{2} ) \delta x$ y el volumen del hemisferio es $\frac{2 \pi a^{3}}{3}$ , por lo que la masa de la rebanada es $M \times \pi (a^{2}-x^{2}) \delta x \div (2 \pi a / 3) = \frac{3M(a^{2}-x^{2}) \delta x }{2a^{3}}$ El área del anillo elemental es $2 \pi a \delta x$ (NOT $2 \pi y \delta x$ !) and the area of the hemisphere is $2 \pi a^{2}$ . Por lo tanto, la masa del anillo elemental es
15.18: Efecto Doppler
https://espanol.libretexts.org/Fisica/Mecanica_Clasica/Mec%C3%A1nica_Cl%C3%A1sica_(Tatum)/15%3A_Relatividad_Especial/15.18%3A_Efecto_Doppler
Es bien sabido que la fórmula para el efecto Doppler en el sonido es diferente según sea la fuente o el observador que está en movimiento. Entonces trataré de explicar por qué, físicamente, hay una di...Es bien sabido que la fórmula para el efecto Doppler en el sonido es diferente según sea la fuente o el observador que está en movimiento. Entonces trataré de explicar por qué, físicamente, hay una diferencia. Entonces, cuando haya entendido a fondo que observador en movimiento es una situación completamente diferente de la fuente en movimiento, y las fórmulas deben ser diferentes, veremos el efecto Doppler a la luz, y volveremos al cuadrado cuando encontremos que las fórmulas para fuente en

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