16.5: Presión sobre una superficie vertical
- Page ID
- 131109
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \)
\( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)
\( \newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\)
\( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\)
\( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\)
\( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\)
\( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
\( \newcommand{\id}{\mathrm{id}}\)
\( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
\( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\)
\( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\)
\( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\)
\( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\)
\( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\)
\( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\)
\( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\)
\( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\AA}{\unicode[.8,0]{x212B}}\)
\( \newcommand{\vectorA}[1]{\vec{#1}} % arrow\)
\( \newcommand{\vectorAt}[1]{\vec{\text{#1}}} % arrow\)
\( \newcommand{\vectorB}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \)
\( \newcommand{\vectorC}[1]{\textbf{#1}} \)
\( \newcommand{\vectorD}[1]{\overrightarrow{#1}} \)
\( \newcommand{\vectorDt}[1]{\overrightarrow{\text{#1}}} \)
\( \newcommand{\vectE}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash{\mathbf {#1}}}} \)
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \)
\( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)
La Figura XVI.5 muestra una superficie vertical de lado y cara a cara. La presión aumenta a mayores profundidades. Muestro una franja de la superficie a profundidad\( z\).
Supongamos que el área de esa franja es\( dA\). La presión a profundidad\( z\) es\( \rho gz\), por lo que la fuerza sobre la tira es\( \rho gzdA\). La fuerza en toda el área es\( \rho g\int zdA\), y que, por definición del centroide (ver Capítulo 1), es\( \rho g\overline{z}A\) donde\( \overline{z}\) está la profundidad del centroide. El mismo resultado se obtendrá para una superficie inclinada.
Por lo tanto:
La fuerza total sobre una superficie plana sumergida vertical o inclinada es igual al área de la superficie multiplicada por la profundidad del centroide.
La Figura XVI.6 muestra un área triangular. El lado superior del triángulo es paralelo a la superficie a una profundidad\( z\). La profundidad del centroide es\( z+\frac{1}{3}h\), por lo que la presión en el centroide es\( \rho g\left(z+\frac{1}{3}h\right)\). El área del triángulo es\( \frac{1}{2}bh\) así que la fuerza total sobre el triángulo es\( \frac{1}{2}\rho gbh\left(z+\frac{1}{3}h\right)\).