18.3: A.3- Derivación de la Transformación de Laplace de una Integral Definida
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Supongamos que una función\(f(t)\) tiene transformación de Laplace\(F(s)=L[f(t)]\), y que necesitamos la transformación de la integral definida\(\int_{\tau=-\infty}^{\tau=t \geq 0} f(\tau) d \tau\). Tenga en cuenta el límite inferior de\(\tau=-\infty\); solemos considerar\(f(t)\) solo para\(t \geq 0\), pero ocasionalmente la integral de\(f(t)\) más de tiempo anterior,\(t<0\), también es necesario.
\ [L\ left [\ begin {array} {l}
\ tau=t\ geq 0\\
\ iint_ {-\ infty} f (\ tau) d\ tau
\ end {array}\ right] =\ int_ {t=0} ^ {t=\ infty}\ overbrackets {\ left [\ int_ {\ tau = -\ infty} ^ {\ tenso = t\ q 0} f (\ tau) d\ tau\ derecha]} ^u\ overbrackets {e^ {-s t} d t} ^ {d v}\ label {eqn:a.8}\]
La integración por partes da
La derivada de la integral definida en el segundo término del lado derecho de la ecuación\(\ref{eqn:A.9}\) es un caso especial de la regla de Leibnitz (Hildebrand, 1962, p. 360):
Con la ecuación de resultado simple\(\ref{eqn:A.10}\), y con la evaluación de los límites del primer término del lado derecho, la ecuación\(\ref{eqn:A.9}\) se convierte en
Así, la forma final de la transformación general requerida es
Para la mayoría de las aplicaciones, tenemos\(f(t)=0\) para\(t<0\), para lo cual la transformación más simple es:
\[L\left[\int_{\tau=0}^{\tau=t \geq 0} f(\tau) d \tau\right]=\frac{1}{s} F(s)\label{eqn:A.13} \]
Si consideramos la integral de\(f(t)\) como la primera derivada “negativa” (antiderivada), entonces vemos que la ecuación de transformación\(\ref{eqn:A.12}\) es lógicamente consistente con la ecuación de transformación 2.2.9 para una derivada “positiva”, con respecto tanto a la potencia de\(s\) como al término del valor inicial.