4.1: Planteamiento del problema
En este capítulo nos preocuparemos por caracterizar adecuadamente los medios homogéneos e isótropos cuando son iluminados por ondas armónicas planas inhomogéneas.
Vamos a ver qué soluciones ecMm existen cuando \(\epsilon_{g e n}\) es un escalar (homogeneidad) y no depende de la posición (isotropía) tales que la forma de los campos sea
\[
\begin{aligned}
\mathbf{E}(\mathbf{r}, t) &=\mathbf{E}_{0} e^{i\left(\mathbf{k}_{c} \cdot \mathbf{r}-\omega t\right)} \\
\mathbf{H}(\mathbf{r}, t) &=\mathbf{H}_{0} e^{i\left(\mathbf{k}_{c} \cdot \mathbf{r}-\omega t\right)}
\end{aligned}
\]
con \(\mathbf{E}_{0}, \mathbf{H}_{0}, \mathbf{k}_{c}, \omega\) constantes. Lo que queremos saber es qué relaciones vamos a obtener entre los parámetros de la onda y con los del material \(\left(\epsilon_{g e n}, \mu\right)\) si imponemos el cumplimiento de las ecuaciones de MAXWELL sobre el tipo de soluciones que acabamos de escribir.