1.4: Los Campos Auxiliares D y H
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A veces es útil reescribir las ecuaciones de Maxwell (1.2.1 a 1.2.4 en términos de\(\vec E\),\(\vec B\), y dos nuevos campos vectoriales\(\vec D\) y\(\vec H\). Estos dos nuevos vectores se construyen de la siguiente manera:
\[\overrightarrow{\mathrm{D}}=\epsilon_{0} \overrightarrow{\mathrm{E}}+\overrightarrow{\mathrm{P}} \nonumber \]
y
\[\overrightarrow{\mathrm{B}}=\mu_{0}(\overrightarrow{\mathrm{H}}+\overrightarrow{\mathrm{M}}) \nonumber \]
Cuando se escriben usando estos dos nuevos campos, las ecuaciones de Maxwell se convierten
\[ \begin{align} &\operatorname{curl}(\overrightarrow{\mathrm{E}})=-\frac{\partial \overrightarrow{\mathrm{B}}}{\partial t} \\& \operatorname{div}(\overrightarrow{\mathrm{B}})=0 \\& \operatorname{curl}(\overrightarrow{\mathrm{H}})=\overrightarrow{\mathrm{J}}_{f}+\frac{\partial \overrightarrow{\mathrm{D}}}{\partial t} \\& \operatorname{div}(\overrightarrow{\mathrm{D}})=\rho_{f} \end{align}\]
Las ecuaciones de Maxwell tienen una forma más simple cuando se escriben de esta manera, y en consecuencia pueden ser más fáciles de recordar. Su contenido físico es, por supuesto, inalterado por la introducción de los dos nuevos campos auxiliares\(\vec D\) y\(\vec H\).