10.6: Ejemplo- Cobre

Las partes real e imaginaria se\(\left(\mathrm{n}_{\theta}+i \kappa_{\theta}\right)=\sqrt{\epsilon_{\mathrm{r}}-\sin ^{2} \theta}\) han trazado en la Figura (10.6.8) en función del ángulo de incidencia, θ, para cobre a temperatura ambiente y para una longitud de onda de λ= 0.5145 micras (ver Tabla (10.1)). Como puede verse a partir de la figura, la dependencia angular de los índices n _θ,\(\kappa\) _θ no es muy pronunciada. Para un material con pérdida como el cobre que tiene una constante dieléctrica compleja la reflectividad, E _{R/E 0}, es compleja; es decir, el desplazamiento de fase entre los vectores eléctricos de onda incidente y onda reflejada no es ni 0 ^◦ (en fase) ni 180 ^◦ (fuera de fase). Las partes real e imaginaria de la reflectividad se han trazado en la Figura (10.6.9) en función del ángulo de incidencia para luz S-polarizada 0.5145 micras incidente sobre cobre a temperatura ambiente; el valor absoluto de la reflectividad se ha trazado en la Figura (10.6.10).

Figura\(\PageIndex{8}\): La dependencia del complejo índice de refracción, n _{θ + i\(\kappa\) θ}, sobre el ángulo de incidencia de la onda incidente calculado para cobre a temperatura ambiente y para una longitud de onda incidente de λ = 0.5145 µm. El componente normal del vector de onda en cobre viene dado por\(k_{z}=\left(\frac{\omega}{c}\right)\left(n_{\theta}+i \kappa_{\theta}\right)\). A esta longitud de onda la constante dieléctrica relativa para el cobre es\(\epsilon_{r}\) =( -5.34+i6.19), n=1.19 y\(\kappa\) =2.60.

Figura\(\PageIndex{9}\): La parte real e imaginaria de la reflectividad del cobre, E _{R/E 0}, en función del ángulo de incidencia para una longitud de onda λ= 0.5145 µm y radiación S-polarizada. Cobre a temperatura ambiente;\(\epsilon_{r}\) = (-5.34 + i6.19), n=1.19, y\(\kappa\) =2.60.

De igual manera, las partes real e imaginaria de la relación H _{R/H 0} se han trazado en la Figura (10.6.11) en función del ángulo de incidencia para luz P-polarizada 0.5145 micras incidente sobre cobre; el valor absoluto de esta relación se muestra en la Figura (10.6.12). _{El coeficiente de reflexión para la radiación polarizada P viene dado por R P = E R /E 0 pero esto está muy estrechamente relacionado con la relación H R/H 0 porque E 0 = Z 0 H 0 y E R = −Z 0 H R} , donde Z ₀ = 377 Ohmios, la impedancia del espacio libre. Observe que la parte real de la reflectividad para la luz polarizada P se desvanece en un ángulo de incidencia de aproximadamente 69 ^◦; la fase de la luz reflejada en ese ángulo se desplaza 90 ^◦ con respecto a la luz incidente. El desplazamiento de fase entre la luz reflejada e incidente es mucho menos pronunciado para la luz polarizada S; aproximadamente 15 ^◦ para un ángulo de incidencia de 69 ^◦.

Figura\(\PageIndex{10}\): El valor absoluto de la reflectividad del cobre, | E _{R/E 0} |, en función del ángulo de incidencia para una longitud de onda λ= 0.5145 µm y radiación S-polarizada. Cobre a temperatura ambiente;\(\epsilon_{r}\) =( -5.34 + i6.19), n=1.19, y\(\kappa\) =2.60.

Figura\(\PageIndex{11}\): Las partes real e imaginaria de la relación compleja HR/H0 para el cobre en función del ángulo de incidencia para una longitud de onda λ= 0.5145 µm y para radiación P-polarizada. Cobre a temperatura ambiente;\(\epsilon_{r}\) =( -5.34 + i6.19), n=1.19, y\(\kappa\) =2.60.