19.5: Autovectores de la Cadena Lineal
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\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \)
\( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)
\( \newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\)
\( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\)
\( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\)
\( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\)
\( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
\( \newcommand{\id}{\mathrm{id}}\)
\( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
\( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\)
\( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\)
\( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\)
\( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\)
\( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\)
\( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\)
\( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\)
\( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\AA}{\unicode[.8,0]{x212B}}\)
\( \newcommand{\vectorA}[1]{\vec{#1}} % arrow\)
\( \newcommand{\vectorAt}[1]{\vec{\text{#1}}} % arrow\)
\( \newcommand{\vectorB}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \)
\( \newcommand{\vectorC}[1]{\textbf{#1}} \)
\( \newcommand{\vectorD}[1]{\overrightarrow{#1}} \)
\( \newcommand{\vectorDt}[1]{\overrightarrow{\text{#1}}} \)
\( \newcommand{\vectE}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash{\mathbf {#1}}}} \)
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \)
\( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)
Volvamos a nuestra cadena, con la ecuación de función propia del movimiento el equivalente\(N\) dimensional de
\ begin {ecuación}
-m\ Omega^ {2}\ left (\ begin {array} {c}
A_ {1}\\
A_ {2}\\
A_ {3}\\
A_ {4}
\ end {array}\ derecha) =\ left (\ begin {array} {cccc}
-2\ kappa &\ kappa & 0 &\ kappa\
\ kappa & -2 \ kappa &\ kappa & 0\\
0 &\ kappa & -2\ kappa &\ kappa &\ kappa\
\ kappa & 0 &\ kappa y 0 &\ kappa & -2
\ kappa\ end {array}\\ derecha)\ izquierda (\ begin {array} {c}
A_ {1}\\
A_ {2}\\
A_ {3}\\
A_ {4}
\ end {array}\ derecha)
\ end {ecuación}
. Vemos que la matriz es circulante, así sabemos que los vectores propios son de la forma
\ begin {ecuación}
\ left (1,\ omega^ {j},\ left (\ omega^ {j}\ right) ^ {2},\ left (\ omega^ {j}\ right) ^ {3},\ ldots,\ left (\ omega^ {j}\ right) ^ {N-1}\ right) ^ {T}
\ end {ecuación}
, que ahora escribiremos
\ begin {ecuación}
\ izquierda (1, e^ {2\ pi i j/N}, e^ {2\ pi i 2 j/N}, e^ {2\ pi i 3 j/N},\ ldots, e^ {2\ pi i j (N-1)/N}\ derecha)
\ end {ecuación}
¿Qué significa esto para nuestro sistema de cadenas? Recuerde que el\(n^{\mathrm{th}}\) elemento del vector propio representa el desplazamiento del\(n^{\mathrm{th}}\) átomo de la cadena desde su posición de equilibrio, que sería proporcional a\(e^{2 \pi i j n / N}\)
La progresión de la fase estable al dar la vuelta a la cadena\(n=0,1,2,3, \ldots\) deja claro que se trata esencialmente de una onda (longitudinal). (El desplazamiento real de las\(n^{\mathrm{th}}\) partículas es la parte real del\(n^{\mathrm{th}}\) elemento, pero podría haber un factor complejo general fijando la fase).