12.7: Las funciones termodinámicas para un gas ideal
- Page ID
- 127776
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \)
\( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)
\( \newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\)
\( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\)
\( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\)
\( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\)
\( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
\( \newcommand{\id}{\mathrm{id}}\)
\( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
\( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\)
\( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\)
\( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\)
\( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\)
\( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\)
\( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\)
\( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\)
\( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\AA}{\unicode[.8,0]{x212B}}\)
\( \newcommand{\vectorA}[1]{\vec{#1}} % arrow\)
\( \newcommand{\vectorAt}[1]{\vec{\text{#1}}} % arrow\)
\( \newcommand{\vectorB}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \)
\( \newcommand{\vectorC}[1]{\textbf{#1}} \)
\( \newcommand{\vectorD}[1]{\overrightarrow{#1}} \)
\( \newcommand{\vectorDt}[1]{\overrightarrow{\text{#1}}} \)
\( \newcommand{\vectE}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash{\mathbf {#1}}}} \)
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \)
\( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)
En esta sección tabulo los cambios en las funciones termodinámicas para un gas ideal tomado de un estado a otro.
Un mol de un gas ideal que va isotérmica y reversiblemente de P 1 V 1 T a P 2 V 2 T o adiabática y reversiblemente de P 1 V 1 T 1 a P 2 V 2 T 2.
Isotérmica | Adiabático | |
Trabajo realizado por gas | RT ln (V 2/V 1) * | \(\frac{P_{1} V_{1}-P_{2} V_{2}}{\gamma-1}=\frac{R\left(T_{1}-T_{2}\right)}{\gamma-1}=C_{V}\left(T_{1}-T_{2}\right)\) |
U 2 − U 1 | 0 | \( -\frac{P_{1} V_{1}-P_{2} V_{2}}{\gamma-1}=-\frac{R\left(T_{1}-T_{2}\right)}{\gamma-1}=-C_{V}\left(T_{1}-T_{2}\right)\) |
Calor absorbido por el gas | RT ln (V 2/V 1) | 0 |
S 2 − S 1 | R ln (V 2/V 1) | 0 |
H 2 − H 1 | 0 | \(-\frac{P_{1} V_{1}-P_{2} V_{2}}{1-1 / \gamma}=-\frac{R\left(T_{1}-T_{2}\right)}{1-1 / \gamma}=-C_{P}\left(T_{1}-T_{2}\right)\) |
A 2 − A 1 | − RT ln (V 2/V 1) | \(-\frac{R\left(T_{1}-T_{2}\right)}{\gamma-1}-T_{2} S_{2}+T_{1} S_{1}\) |
G 2 − G 1 | − RT ln (V 2/V 1) | \(-\frac{R\left(T_{1}-T_{2}\right)}{1-1 / \gamma}-T_{2} S_{2}+T_{1} S_{1}\) |
*Tenga en cuenta que para procesos isotérmicos en un gas ideal, podemos escribir (V 2/V 1) = (P 1/P 2).
Se notará una dificultad en las entradas por el incremento de las funciones Helmholtz y Gibbs para un proceso adiabático, en que, para calcular el ∆A o el ∆G, aparentemente es necesario conocer S 1 y S 2, y no meramente sus diferencia. Por el momento esto es una dificultad de anotar en el puño de la camisa, y tal vez volver a él más tarde.