Saltar al contenido principal

# 4.3: Impedancia superficial

$$\newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} }$$

$$\newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}}$$

$$\newcommand{\id}{\mathrm{id}}$$ $$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$$

( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) $$\newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}$$

$$\newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}$$ $$\newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}$$

$$\newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}$$ $$\newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}$$

$$\newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}$$

$$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$$

$$\newcommand{\id}{\mathrm{id}}$$

$$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$$

$$\newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}$$

$$\newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}$$

$$\newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}$$

$$\newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}$$

$$\newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}$$

$$\newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}$$

$$\newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}$$

$$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$$ $$\newcommand{\AA}{\unicode[.8,0]{x212B}}$$

$$\newcommand{\vectorA}[1]{\vec{#1}} % arrow$$

$$\newcommand{\vectorAt}[1]{\vec{\text{#1}}} % arrow$$

$$\newcommand{\vectorB}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} }$$

$$\newcommand{\vectorC}[1]{\textbf{#1}}$$

$$\newcommand{\vectorD}[1]{\overrightarrow{#1}}$$

$$\newcommand{\vectorDt}[1]{\overrightarrow{\text{#1}}}$$

$$\newcommand{\vectE}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash{\mathbf {#1}}}}$$

$$\newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} }$$

$$\newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}}$$

En la Sección 4.2, derivamos la siguiente expresión para la impedancia$$Z$$ de un buen conductor que tiene ancho$$W$$$$l$$, largo y que es infinitamente profundo:

$Z \approx \frac{1+j}{\sigma\delta_s} \cdot \frac{l}{W} ~~~\mbox{(AC case)} \label{m0160_eZ}$

donde$$\sigma$$ es la conductividad (unidades base SI de S/m) y$$\delta_s$$ es la profundidad de la piel. Tenga en cuenta que$$\delta_s$$ y$$\sigma$$ son parámetros constitutivos del material, y no dependen de la geometría; mientras que$$l$$ y$$W$$ describir la geometría. Con esto en mente, definimos la impedancia superficial de la$$Z_S$$ siguiente manera:

$\boxed{ Z_S \triangleq \frac{1+j}{\sigma\delta_s} } \label{m0160_eCFGC-Z}$

para que

$Z \approx Z_S \frac{l}{W} \nonumber$

A diferencia de la impedancia terminal$$Z$$,$$Z_S$$ es estrictamente una propiedad de materiales. De esta manera, es como la impedancia intrínseca o de “onda”$$\eta$$, que también es una propiedad de los materiales. Aunque las unidades de$$Z_S$$ son las de impedancia (i.e., ohmios), la impedancia superficial generalmente se indica como que tiene unidades de “$$\Omega/\square$$” (“ohmios por cuadrado”) para evitar confusiones con la impedancia terminal. Resumiendo:

Impedancia superficial$$Z_S$$ (Ecuación\ ref {m0160_ECFGC-z}) es una propiedad de materiales que tiene unidades de$$\Omega/\square$$, y que caracteriza la impedancia de CA de un material independientemente de la longitud y anchura del material.

La impedancia superficial se usa a menudo para especificar los materiales de lámina utilizados en la fabricación de dispositivos electrónicos y semiconductores, donde la parte real de la impedancia superficial se conoce más comúnmente como resistencia superficial o resistencia de lámina.

This page titled 4.3: Impedancia superficial is shared under a CC BY-SA 4.0 license and was authored, remixed, and/or curated by Steven W. Ellingson (Virginia Tech Libraries' Open Education Initiative) via source content that was edited to the style and standards of the LibreTexts platform; a detailed edit history is available upon request.