6.9: El Campo Magnético H
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Si miras las diversas fórmulas para el campo magnético\(B\) cerca de diversas geometrías del conductor, como las ecuaciones 6.5.3, 6.6.2, 6.7.1, 6.8.4, verás que siempre hay una\(\mu\) en el lado derecho. A menudo es conveniente definir una cantidad\(H = B/\mu \). Entonces estas ecuaciones se convierten en
\[H=\frac{I}{2\pi a},\]
\[H=\frac{I}{2a},\]
\[H=\frac{NIa^2}{2}\left ( \frac{1}{[a^2 + (c-x)^2]^{3/2}}+\frac{1}{[a^2+(c+x)^2]^{3/2}}\right ) ,\]
\[H=nI . \]
Se ve fácilmente a partir de cualquiera de estas ecuaciones que las unidades SI de\(H\) son\(\text{A m}^{-1}\), o amperios por metro, y las dimensiones son\(\text{QT}^{-1}\text{M}^{-1}\).
Por supuesto, el campo magnético, ya sea representado por la cantidad\(B\) o por\(H\), es una cantidad vectorial, y la relación entre las dos representaciones puede escribirse
\[\textbf{B}=\mu \textbf{H}.\]
En un medio isotrópico\(\textbf{B}\) y\(\textbf{H}\) son paralelos, pero en un medio anisotrópico no son paralelos (excepto en las direcciones de los vectores propios del tensor de permeabilidad), y la permeabilidad es un tensor. Esto se discutió en la sección 1.7.1 con respecto a la ecuación\(\textbf{D}=\epsilon \textbf{E}\).