4.7: Convergencia de series de Fourier
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- Una onda cuadrada,
\(f(x)= 1\)para\(-\pi < x < 0\);\(f(x)= -1\) para\(0 < x < \pi\). - una onda triangular,
\(g(x)= \pi/2+x\)para\(-\pi < x < 0\);\(g(x)= \pi/2-x\) para\(0 < x < \pi\).
Tenga en cuenta que\(f\) es el derivado de\(g\).
No es muy difícil encontrar la serie relevante de Fourier,\[\begin{aligned} f(x) & = & -\frac{4}{\pi} \sum_{m=0}^\infty \frac{1}{2m+1} \sin (2m+1) x,\\ g(x) & = & \frac{4}{\pi} \sum_{m=0}^\infty \frac{1}{(2m+1)^2} \cos (2m+1) x.\end{aligned} \nonumber \] Comparemos las sumas parciales, donde dejamos que la suma en la serie de Fourier corra de\(m=0\) a\(m=M\) en lugar de\(m=0\ldots\infty\). Observamos una marcada diferencia entre los dos casos. La convergencia de la serie de Fourier\(g\) es sin incidentes, y después de unos pasos es difícil ver una diferencia entre las sumas parciales, así como entre las sumas parciales y\(g\). Para\(f\), la onda cuadrada, vemos un resultado sorprendente: A pesar de que la aproximación se pone cada vez mejor en el medio (plano), hay un resultado finito (¡y constante!) rebasamiento cerca del salto. El área de este sobreimpulso se vuelve cada vez más pequeña a medida que aumentamos\(M\). A esto se le llama el fenómeno Gibbs (después de su descubridor). Se puede demostrar que para cualquier función con una discontinuidad tal efecto está presente, ¡y que el tamaño del sobreimpulso solo depende del tamaño de la discontinuidad! Una versión final, un poco más interesante de esta imagen, se muestra en la Fig. \(\PageIndex{3}\).
