13.3: Doble integración con coordenadas polares
( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\)
Hemos utilizado integrales iteradas para evaluar integrales dobles, que dan el volumen firmado bajo una superficiez=f(x,y),, sobre una regiónR delxy plano. El integrando es simplef(x,y), y los límites de las integrales están determinados por la regiónR.
Algunas regionesR son fáciles de describir usando coordenadas rectangulares —es decir, con ecuaciones de la formay=f(x)x=a, etc. Sin embargo, algunas regiones son más fáciles de manejar si representamos sus límites con ecuaciones polares de la formar=f(θ)θ=α, etc.
La forma básica de la doble integral es∬Rf(x,y) dA. Interpretamos esta integral de la siguiente manera: sobre la regiónR, se resumen muchos productos de alturas (dadas porf(xi,yi)) y áreas (dadas porΔAi). Es decir,dA representa “un poco de área”. En coordenadas rectangulares, podemos describir un rectángulo pequeño como que tiene áreadx dy odydx —el área de un rectángulo es simplemente largo× ancho— un pequeño cambio enx tiempos un pequeño cambio eny. Así reemplazamosdA en la doble integral condxdy odydx.
FIGURA13.3.1
Ahora considere representar una regiónR con coordenadas polares. Considera Figura13.3.1a. DejarR ser la región en el primer cuadrante delimitada por la curva. Podemos aproximar esta región usando la forma natural de coordenadas polares: porciones de sectores de círculos. En la figura, una de esas regiones está sombreada, mostrada nuevamente en la parte (b) de la figura.
Como es el área de un sector de un círculo con radior, subtendido por un ánguloθA=12r2θ, podemos encontrar el área de la región sombreada. Todo el sector tiene área12r22Δθ, mientras que el sector más pequeño, sin sombra, tiene área12r21Δθ. El área de la región sombreada es la diferencia de estas áreas:
ΔAi=12r22Δθ−12r21Δθ=12(r22−r21)(Δθ)=r2+r12(r2−r1)Δθ.
Tenga en cuenta que(r2+r1)/2 es solo el promedio de los dos radios.
Para aproximar la regiónR, utilizamos muchas de esas subregiones; al hacerlo, se reduce la diferenciar2−r1 entre radios a 0 y se reduce el cambio de ánguloΔθ también a 0. Representamos estos cambios infinitesimales en radio y ángulo comodr ydθ, respectivamente. Por último, comodr es pequeño,r2≈r1, y así(r2+r1)/2≈r1. Así, cuandodr ydθ son pequeños,
ΔAi≈ridrdθ.
Tomando un límite, donde el número de subregiones va al infinito y ambasr2−r1 yΔθ van a 0, obtenemosdA=rdrdθ.
Entonces para evaluar∬Rf(x,y) dA, reemplazardA conrdrdθ. Convertir la funciónz=f(x,y) en una función con coordenadas polares con las sustitucionesx=rcosθ,y=rsinθ. Por último, encontrar límitesg1(θ)≤r≤g2(θ) yα≤θ≤β que describenR. Este es el principio clave de esta sección, por lo que lo reafirmamos aquí como una Idea Clave.
Idea Clave: Evaluar Integrales Dobles con Coordenadas Polares
DejarR ser una región plana delimitada por las ecuaciones polaresα≤θ≤β yg1(θ)≤r≤g2(θ). Entonces
∬Rf(x,y) dA=∫βα∫g2(θ)g1(θ)f(rcosθ,rsinθ) rdrdθ.
Los ejemplos nos ayudarán a entender esta Idea Clave.
Ejemplo13.3.1: Evaluating a double integral with polar coordinates
Encuentra el volumen firmado debajo del planoz=4−x−2y sobre el círculo con ecuaciónx2+y2=1.
Solución
Los límites de la integral están determinados únicamente por la regiónR sobre la que nos estamos integrando. En este caso, se trata de un círculo con ecuaciónx2+y2=1. Necesitamos encontrar límites polares para esta región. Puede ayudar revisar las coordenadas polares antes en este texto; los límites para este círculo son0≤r≤1 y0≤θ≤2π.
Reemplazamosf(x,y) conf(rcosθ,rsinθ). Eso significa que hacemos las siguientes sustituciones:
4−x−2y⇒4−rcosθ−2rsinθ.
Por último, reemplazamosdA en la doble integral conrdrdθ. Esto da la integral iterada final, que evaluamos:
\ [\ begin {align*}
\ iint_rf (x, y)\ dA &=\ int_0^ {2\ pi}\ int_0^1\ grande (4-r\ cos\ theta-2r\ sin\ theta\ grande) r\, dr\, d\ theta\
&=\ int_0^ {2\ pi}\ int_0^1\ grande (4r^2 (\ cos\ theta-2\ sin\ theta)\ grande) dr\, d\ theta\\
&=\ int_0^ {2\ pi}\ izquierda. \ izquierda (2r^2-\ frac13r^3 (\ cos\ theta-2\ sin\ theta)\ derecha)\ derecha|_0^1d\ theta\
&=\ int_0^ {2\ pi}\ izquierda (2-\ frac13\ grande (\ cos\ theta-2\ sin\ theta\ grande)\ derecha) d\ theta\
&= izquierda\. \ izquierda (2\ theta -\ frac13\ grande (\ sin\ theta+2\ cos\ theta\ grande)\ derecha)\ derecha|_0^ {2\ pi}\\
&= 4\ pi\ aprox 12.566.
\ end {alinear*}\]
FIGURA13.3.2
La superficie y regiónR se muestran en la Figura13.3.2.
Ejemplo13.3.2: Evaluating a double integral with polar coordinates
Encuentra el volumen debajo del paraboloidez=4−(x−2)2−y2 sobre la región delimitada por los círculos(x−1)2+y2=1 y(x−2)2+y2=4.
Solución
A primera vista, esto parece un volumen muy duro de calcular ya que la regiónR (mostrada en la Figura13.3.3a) tiene un agujero en ella, cortando una porción extraña de la superficie, como se muestra en la parte (b) de la figura. Sin embargo, al describirR en términos de ecuaciones polares, el volumen no es muy difícil de calcular.
FIGURA13.3.3
Es sencillo demostrar que el círculo(x−1)2+y2=1 tiene ecuación polarr=2cosθ, y que el círculo(x−2)2+y2=4 tiene ecuación polarr=4cosθ. Cada uno de estos círculos se traza en el intervalo0≤θ≤π. Los límites enr son2cosθ≤r≤4cosθ.
Reemplazarx conrcosθ en el integrando, junto con reemplazary conrsinθ, nos prepara para evaluar la doble integral∬Rf(x,y) dA:
\ [\ begin {align*}
\ iint_rf (x, y)\ dA &=\ int_0^ {\ pi}\ int_ {2\ cos\ theta} ^ {4\ cos\ theta}\ Grande (4-\ grande (r\ cos\ theta-2\ grande) ^2-\ grande (r\ sin\ theta\ grande) ^2\ grande) r\ dr,\, d\ theta\\
%&=\ int_0^ {\ pi}\ int_ {2\ cos\ theta} ^ {4\ cos\ theta}\ grande (r^3\ cos^2\ theta + r^3\ sin^2\ theta -4r^2\ cos\ theta+4r\ grande) dr\, d\ theta\\
&=\ int_0^ {\ pi}\ int_ {2\ cos\ theta} ^ {4\ cos\ theta}\ grande (-r^3+4r^2\ cos\ theta\ grande) dr\, d\ theta\
&=\ int_0^\ pi\ izquierda. \ izquierda (-\ frac14r^4+\ frac43r^3\ cos\ theta\ derecha)\ derecha|_ {2\ cos\ theta} ^ {4\ cos\ theta} d\ theta\
&=\ int_0^\ pi\ izquierda (\ izquierda [-\ frac14 (256\ cos^4\ theta) +\ frac43 (64\ cos^4\ theta)\ derecho] -\ derecho. \\
&\\ izquierda. \ izquierda [-\ frac14 (16\ cos^4\ theta) +\ frac43 (8\ cos^4\ theta)\ derecha]\ derecha) d\ theta\\
&=\ int_0^\ pi\ frac {44} 3\ cos^4\ theta\, d\ theta. \ end {alinear*}\]
Para integrarlocos4θ, reescribirlocos2θcos2θ y emplear la fórmula de reducción de energía dos veces:
\ [\ comenzar {alinear*}\ cos^4\ theta &=\ cos^2\ theta\ cos^2\ theta\\
&=\ frac12\ grande (1+\ cos (2\ theta)\ grande)\ frac12\ grande (1+\ cos (2\ theta)\ grande)\\
&=\ frac14\ grande (1+2\ cos (2\ theta) +\ ^2 (2\ theta)\ grande)\\
&=\ frac14\ Grande (1+2\ cos (2\ theta) +\ frac12\ grande (1+\ cos (4\ theta)\ grande)\ grande)\ \
&=\ frac38+\ frac12\ cos (2\ theta) +\ frac18\ cos (4\ theta). \ end {alinear*}\]
Recogiendo desde donde lo dejamos arriba, tenemos
\ [\ begin {align*} &=\ int_0^\ pi\ frac {44} 3\ cos^4\ theta\, d\ theta\\
&=\ int_0^\ pi\ frac {44} 3\ izquierda (\ frac38+\ frac12\ cos (2\ theta) +\ frac18\ cos (4\ theta)\ derecha) d\ theta\
&=\ izquierda. \ frac {44} 3\ izquierda (\ frac {3} 8\ theta+\ frac14\ sin (2\ theta) +\ frac {1} {32}\ sin (4\ theta)\ derecha)\ derecha|_0^\ pi\\
&=\ frac {11} 2\ pi\ aprox 17.279.
\ end {alinear*}\]
Si bien este ejemplo no fue trivial, la doble integral habría sido mucho más difícil de evaluar si hubiéramos usado coordenadas rectangulares.
Ejemplo13.3.3: Evaluating a double integral with polar coordinates
Encuentra el volumen debajo de la superficief(x,y)=1x2+y2+1 sobre el sector del círculo con radioa centrado en el origen en el primer cuadrante, como se muestra en la Figura13.3.4.
FIGURA13.3.4
Solución
La región sobre laR que nos estamos integrando es un círculo con radioa, restringido al primer cuadrante. Así, en polar, los límites enR son0≤r≤a,0≤θ≤π/2. El integrando se reescribe en polar como
1x2+y2+1⇒1r2cos2θ+r2sin2θ+1=1r2+1.
Encontramos el volumen de la siguiente manera:
\ [\ begin {align*}
\ iint_rf (x, y)\ dA &=\ int_0^ {\ pi/2}\ int_0^a\ frac {r} {r^2+1}\, dr\, d\ theta\\
&=\ int_0^ {\ pi/2}\ frac12\ big (\ ln|r^2+1|\ big)\ big|_0^a\, d\ theta\\
&=\ int_0^ {\ pi/2}\ frac12\ ln (a^2+1)\, d\ theta\\
&=\ izquierda. \ izquierda (\ frac12\ ln (a^2+1)\ theta\ derecha)\ derecha|_0^ {\ pi/2}\\
&=\ frac {\ pi} {4}\ ln (a^2+1).
\ end {alinear*}\]
La figura13.3.4 muestra quef se contrae a cerca de 0 muy rápidamente. Independientemente, a medida quea crece, también lo hace el volumen, sin encuadernación.
Nota: Trabajos anteriores han demostrado que hay un área finita debajo de1x2+1 todo elx eje. Sin embargo, Ejemplo13.3.3 muestra que hay un volumen infinito bajo1x2+y2+1 sobre todo elxy plano.
Ejemplo13.3.4: Finding the volume of a sphere
Encuentra el volumen de una esfera con radioa.
Solución
La esfera de radioa, centrada en el origen, tiene ecuaciónx2+y2+z2=a2; resolviendo paraz, tenemosz=√a2−x2−y2. Esto da la mitad superior de una esfera. Deseamos encontrar el volumen debajo de esta mitad superior, luego doblarlo para encontrar el volumen total.
La región sobre la que necesitamos integrarnos es el círculo de radioa, centrado en el origen. Los límites polares para esta ecuación son0≤r≤a,0≤θ≤2π.
En conjunto, el volumen de una esfera con radioa es:
\ [2\ iint_r\ sqrt {a^2-x^2-y^2}\ dA = 2\ int_0^ {2\ pi}\ int_0^a\ sqrt {a^2- (r\ cos\ theta) ^2- (r\ sin\ theta) ^2}\, r\, dr\, d\ theta\
=2\ int_0^ {2\ pi}\ int_0^ar\ sqrt {a^2-r^2}\, dr\, d\ theta.\]
Podemos evaluar esta integral interna con sustitución. Conu=a2−r2,du=−2rdr. Los nuevos límites de integración sonu(0)=a2 parau(a)=0. Así tenemos:
\ [\ begin {align*} &=\ int_0^ {2\ pi}\ int_ {a^2} ^0\ grande (-u^ {1/2}\ grande) du\, d\ theta\\
&=\ int_0^ {2\ pi}\ izquierda. \ izquierda (-\ frac23u^ {3/2}\ derecha)\ derecha|_ {a^2} ^0\, d\ theta\\
&=\ int_0^ {2\ pi}\ izquierda (\ frac23a^3\ derecha) d\ theta\\
&=\ izquierda. \ izquierda (\ frac23a^3\ theta\ derecha)\ derecha|_0^ {2\ pi}\\
&=\ frac43\ pi a^3.
\ end {alinear*}\]
Generalmente, la fórmula para el volumen de una esfera con radior se da como4/3πr3; hemos justificado esta fórmula con nuestro cálculo.
Ejemplo13.3.5: Finding the volume of a solid
Un escultor quiere hacer una fundición de bronce sólido del sólido que se muestra en la Figura13.3.5, donde la base del sólido tiene límite, en coordenadas polaresr=cos(3θ), y la parte superior está definida por el planoz=1−x+0.1y. Encuentra el volumen del sólido.
FIGURA13.3.5
Solución
Desde el principio, debemos reconocer que saber cómo configurar este problema probablemente sea más importante que saber calcular las integrales. La integral iterada por venir no es “difícil” de evaluar, aunque es larga, requiriendo mucho álgebra. Una vez que se determina la integral iterada adecuada, se puede usar tecnología fácilmente disponible para ayudar a calcular la respuesta final.
La región sobre laR que nos estamos integrando está ligada0≤r≤cos(3θ), para0≤θ≤π (tenga en cuenta que esta curva de rosa se traza en el intervalo[0,π], no[0,2π]). Esto nos da nuestros límites de integración. El integrando esz=1−x+0.1y; convirtiendo a polar, tenemos que el volumenV es:
V=∬Rf(x,y) dA=∫π0∫cos(3θ)0(1−rcosθ+0.1rsinθ)rdrdθ.
Distribuir elr, la integral interna es fácil de evaluar, lo que lleva a
∫π0(12cos2(3θ)−13cos3(3θ)cosθ+0.13cos3(3θ)sinθ)dθ.
Esta integral lleva tiempo para computar a mano; es bastante larga y engorrosa. Es necesario reducir los poderes del coseno, y productos comocos(3θ)cosθ deben ser convertidos en sumas usando las fórmulas Product To Sum en la contraportada de este texto.
Reescribimos12cos2(3θ) como14(1+cos(6θ)). También podemos reescribir13cos3(3θ)cosθ como:
13cos3(3θ)cosθ=13cos2(3θ)cos(3θ)cosθ=131+cos(6θ)2(cos(4θ)+cos(2θ)).
Esta última expresión aún necesita simplificación, pero eventualmente todos los términos pueden reducirse a la formaacos(mθ) oasin(mθ) para varios valores dea ym.
Renunciamos al álgebra y recomendamos que el lector emplee tecnología, como WolframAlpha, para calcular la respuesta numérica. Dicha tecnología da:
∫π0∫cos(3θ)0(1−rcosθ+0.1rsinθ)rdrdθ=π4≈0.785u3.
Como no se especificaron las unidades, dejamos el resultado como unidades casi0.8 cúbicas (metros, pies, etc.) Si la artista quiere escalar la pieza de manera uniforme, para que cada pétalo de rosa tuviera una longitud distinta a 1, debería tener en cuenta que escalar por un factor dek escalas el volumen por un factor dek3.
Hemos utilizado integrales iteradas para encontrar áreas de regiones planas y volúmenes debajo de superficies. Así como una sola integral se puede usar para calcular mucho más que “área bajo la curva”, las integrales iteradas se pueden usar para calcular mucho más de lo que hemos visto hasta ahora. Las dos secciones siguientes muestran dos, entre muchas, aplicaciones de integrales iteradas.