1.6: Derivadas
( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\)
f″(x) = 36x2La tercera derivadaf‴(x) es entonces la derivada de36x2, a saber:
f‴(x) = 72x Dado que la notación prima para las derivadas de orden superior puede ser engorrosa (por ejemplo, escribir 50 marcas primos para la derivada quincuagésimo), se han creado otras notaciones: Observe que los paréntesis alrededorn de la notaciónf(n)(x) indican que non es un exponente—es el número de derivados a tomar. Eln en la notación Leibnizdny\dxn indica lo mismo, y en general facilita el trabajo con derivadas de orden superior:
\[\begin{aligned} \frac{d^2y}{\dx^2} ~&=~ \ddx\,\left(\dydx\right)\
\ [4pt]\ frac {d^3y} {\ dx^3} ~&=~\ ddx\,\ izquierda (\ frac {d^2y} {\ dx^2}\ derecha) ~=~\ frac {d^2} {\ dx^2}\,\ izquierda (\ dydx\ derecha)\ &\ vdots\\ frac {d^ny} {\ dx^n} ~&=~\ ddx\,\ left (\ frac {d^ {n-1} y} {\ dx^ {n-1}}\ right) ~=~\ frac {d^ {n-1}} {\ dx^ {n-1}}\,\ left (\ dydx\ right)\ end {alineado}\] Una pregunta natural a hacer es: ¿qué hacer más alto ¿Los derivados de orden representan? Recordemos que la primera derivadaf′(x) representa la velocidad instantánea de cambio de una funciónf(x) en el valorx. Entonces la segunda derivadaf″(x) representa la tasa instantánea de cambio de la funciónf′(x) en el valorx. En otras palabras, la segunda derivada es una tasa de cambio de una tasa de cambio. El ejemplo más famoso de esto es para el movimiento en línea recta: dejas(t) ser la posición de un objeto en el momento at medida que el objeto se mueve a lo largo de la línea. El movimiento puede tomar dos direcciones, por ejemplo, adelante/atrás o arriba/abajo. Toma una dirección para representar la posición positiva y la otra para representar la dirección negativa, como en el dibujo de la derecha. La velocidad (instantánea)v(t) del objeto en el momentot ess′(t), es decir, la primera derivada des(t). La aceleracióna(t) del objeto en el tiempot se define comov′(t), la tasa instantánea de cambio de la velocidad. Así, es decira(t)=s″(t), la aceleración es la segunda derivada de la posición. Para resumir:
Ejemplo1.6.1: accel
Agrega texto aquí.
Solución
v(t) = \dsdt = −9.8t + 34 m/s\intertextwhileitsacceleration$a(t)$isa(t) = d2s\dt2 = \ddt(\dsdt) = \ddt(−9.8t + 34) = −9.8 m/s2,que es la aceleración debida a la fuerza de gravedad sobre la Tierra. Tenga en cuenta que el tiempot=0 es el momento en el que se lanzó la pelota, por lo que esav(0) es la velocidad inicial de la pelota. En efecto,v(0)=−9.8(0)+34=34 m/s, como se esperaba. Aviso en Ejemplo
Ejemplo1.6.1: accel
Agrega texto aquí.
Solución
n! = 1⋅2⋅3⋅⋯⋅nPor ejemplo:
31! = 13! = 1⋅2⋅3 = 62! = 1⋅2 = 24! = 1⋅2⋅3⋅4 = 24Por convención0! se define como 1. Mediante inducción se puede probar la siguiente afirmación: Por lo tanto,
dn+1\dxn+1(xn) = \ddx(dn\dxn(xn)) = \ddx(n!) = 0para todos los enterosn≥0, ya quen! es una constante. Los polinomios son combinaciones lineales de potencias no negativas de una variable (por ejemplox), por lo que el resultado anterior combinado con la Regla de Suma y la regla Múltiple Constante, que también se mantienen para derivados de orden superior, produce este hecho importante: Esta es la base de la declaración de uso común de que “cualquier polinomio puede diferenciarse a 0” tomando un número suficiente de derivados. Por ejemplo, diferenciar el polinomiop(x)=100x100+50x99 101 veces produciría 0 (como lo haría diferenciar más de 101 veces). [sec1dot6] Para los Ejercicios 1-6 encuentra la segunda derivada de la función dada. 3 f(x) = x3 + x2 + x + 1 f(x) = x2sinx f(x) = cos3x 3 f(x) = sinxxGm1m2r2 f(x) = 1xGm1m2r2 F(r) = Gm1m2r2 Encuentra las primeras cinco derivadas def(x)=sinx. Utilízalas para encontrarf(100)(x) yf(2014)(x). Encuentra los primeros cinco derivados def(x)=cosx. Utilízalas para encontrarf(100)(x) yf(2014)(x). Si un objeto se mueve a lo largo de una línea recta tal que su posicións(t) en el tiempot es directamente proporcional at para todost (escrito comos∝t), entonces mostrar que la aceleración del objeto es siempre 0. [exer:dnxn] Usa la inducción para mostrar esodn\dxn(xn) = n! para todos los enterosn≥1. Demostrar que para todos los enterosn≥m≥1,dm\dxm(xn) = n!(n−m)!xn−m . Encuentra la expresión general para lan -ésima derivada def(x)=1ax+b para todas las constantesa yb (a≠0). Mostrar que la funcióny=Acos(ωt+ϕ) + Bsin(ωt+ϕ) satisface la ecuación diferencial
d2y\dt2 + ω2y = 0para todas las constantesA,B,ω, yϕ. Sis(t) representa la posición en el momentot de un objeto que se mueve a lo largo de una línea recta, entonces muestre que:
2s′ and s″ have the same sign⇒the object is acceleratings′ and s″ have opposite signs⇒the object is decelerating Para todas las funciones dos veces diferenciablesf yg, demuéstralo(f⋅g)″=f″⋅g + 2f′⋅g′ + f⋅g″. Recordemos que tomar una derivada es una forma de operar sobre una función. Es decir, pensar en\ddx como el operador de diferenciación en la colección de funciones diferenciables, llevando una funciónf(x) a su función derivada\dfdx: Asimismo,d2dx2 es un operador en funciones dos veces diferenciables, llevando una funciónf(x) a su segunda derivada functiond2fdx2: En general, una función propia de un operadorA es una funciónϕ(x) tal queA(ϕ(x)) = λ⋅ϕ(x), es decir, para todosx en el dominio deϕ, para alguna constanteλ llamada el valor propio de la función propia. Mostrar para todas las constantesk queϕ(x) = coskx es una función propia deld2dx2 operador, y encuentra su valor propio. Es decir, mostrar qued2dx2(ϕ(x))=λ⋅ϕ(x) para alguna constanteλ (el valor propio). La función de ondaψ para una partícula de masa quem se mueve en una caja unidimensional de longitudL, dada por
ψ(x) = √2LsinπxLfor 0≤x≤L,es una solución (suponiendo energía potencial cero) de la ecuación de Schrödinger independiente del tiempo
−h28π2md2ψdx2 = Eψ(x)dondeh es la constante de Planck yE es una constante que representa la energía total de la función de onda. Encuentra una expresión para la constanteE en términos de las otras constantes. Observe que esto haceψ(x) una función propia deld2dx2 operador.