6.6: Momentos y Centros de Masa
( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\)
- Encuentra el centro de masa de los objetos distribuidos a lo largo de una línea.
- Localice el centro de masa de una placa delgada.
- Usa la simetría para ayudar a localizar el centroide de una placa delgada.
- Aplicar el teorema de Pappus para volumen.
En esta sección, consideramos centros de masa (también llamados centroides, bajo ciertas condiciones) y momentos. La idea básica del centro de masa es la noción de punto de equilibrio. Muchos de nosotros hemos visto artistas que hacen girar platos en los extremos de palos. Los intérpretes tratan de mantener a varios de ellos girando sin permitir que ninguno de ellos caiga. Si miramos un solo plato (sin girarlo), hay un punto dulce en el plato donde se equilibra perfectamente en el palo. Si ponemos el palo en otro lugar que no sea ese punto dulce, el plato no se equilibra y cae al suelo. (Es por eso que los artistas hacen girar las placas; el giro ayuda a evitar que las placas se caigan incluso si el palo no está exactamente en el lugar correcto). Matemáticamente, ese punto dulce se llama el centro de masa del plato.
En esta sección, primero examinamos estos conceptos en un contexto unidimensional, luego expandimos nuestro desarrollo para considerar centros de masa de regiones bidimensionales y simetría. Por último, utilizamos centroides para encontrar el volumen de ciertos sólidos aplicando el teorema de Pappus.
Centro de Misas y Momentos
Empecemos por mirar el centro de masa en un contexto unidimensional. Considera un alambre o varilla larga y delgada de masa insignificante que descansa sobre un fulcro, como se muestra en la Figura6.6.1a. Ahora supongamos que colocamos objetos que tienen masasm1 ym2 a distanciasd1 yd2 desde el fulcro, respectivamente, como se muestra en la Figura6.6.1b.

El ejemplo más común de la vida real de un sistema como este es un balancín de juegos, o tambalancín, con niños de diferentes pesos sentados a diferentes distancias del centro. En un balancín, si un niño se sienta en cada extremo, el niño más pesado se hunde y el niño más ligero es levantado en el aire. Sin embargo, si el niño más pesado se desliza hacia el centro, el balancín se equilibra. Aplicando este concepto a las masas en la varilla, observamos que las masas se equilibran entre sí si y solo si
m1d1=m2d2.

En el ejemplo del balancín, equilibramos el sistema moviendo a las masas (niños) con respecto al fulcro. No obstante, estamos realmente interesados en sistemas en los que no se permita que las masas se muevan, y en cambio equilibramos el sistema moviendo el punto de apoyo. Supongamos que tenemos dos masas puntualesm2,m1 y, ubicadas en una recta numérica en puntosx1 yx2, respectivamente (Figura6.6.2). El centro de masa,ˉx, es el punto donde se debe colocar el fulcro para hacer que el sistema se equilibre.
Por lo tanto, tenemos
m1|x1−ˉx|=m2|x2−ˉx|m1(ˉx−x1)=m2(x2−ˉx)m1ˉx−m1x1=m2x2−m2ˉxˉx(m1+m2)=m1x1+m2x2
o
ˉx=m1x1+m2x2m1+m2
La expresión en el numerador de la Ecuación\ ref {COM}m1x1+m2x2,, se llama el primer momento del sistema con respecto al origen. Si el contexto es claro, a menudo soltamos la palabra primero y solo nos referimos a esta expresión como el momento del sistema. La expresión en el denominador,m1+m2, es la masa total del sistema. Así, el centro de masa del sistema es el punto en el que se podría concentrar la masa total del sistema sin cambiar el momento.
Esta idea no se limita sólo a dos masas puntuales. En general, sin las masas, sem1,m2,…,mn, colocan en una recta numérica en puntosx1,x2,…,xn, respectivamente, entonces el centro de masa del sistema viene dado por
ˉx=n∑i=1mixin∑i=1mi
Letm1,m2,…,mn Ser masas puntuales colocadas en una recta numérica en puntosx1,x2,…,xn, respectivamente, y dejarm=n∑i=1mi denotar la masa total del sistema. Entonces, el momento del sistema con respecto al origen viene dado por
M=n∑i=1mixi
y el centro de masa del sistema viene dado por
ˉx=Mm.
Aplicamos este teorema en el siguiente ejemplo.
Supongamos que se colocan cuatro masas de puntos en una recta numérica como sigue:
- m1=30kg,colocado enx1=−2m
- m2=5kg,colocado enx2=3m
- m3=10kg,colocado enx3=6m
- m4=15kg,colocado enx4=−3m.
Solución
Encuentra el momento del sistema con respecto al origen y encuentra el centro de masa del sistema.
Primero, necesitamos calcular el momento del sistema (Ecuación\ ref {momento}):
M=4∑i=1mixi=−60+15+60−45=−30.
Ahora, para encontrar el centro de masa, necesitamos la masa total del sistema:
m=4∑i=1mi=30+5+10+15=60kg
Entonces tenemos (de la Ecuación\ ref {Com2a})
ˉx–=Mm=−3060=−12.
El centro de masa se ubica 1/2 m a la izquierda del origen.
Supongamos que se colocan cuatro masas de puntos en una recta numérica como sigue:
- m1=12kgcolocado enx1=−4m
- m2=12kgcolocado enx2=4m
- m3=30kgcolocado enx3=2m
- m4=6kg,colocado enx4=−6m.
Encuentra el momento del sistema con respecto al origen y encuentra el centro de masa del sistema.
- Pista
-
Utilice el proceso del ejemplo anterior.
- Contestar
-
M=24,ˉx=25m
Podemos generalizar este concepto para encontrar el centro de masa de un sistema de masas puntuales en un plano. Dejarm1 ser una masa puntual ubicada en punto(x1,y1) en el plano. Entonces el momentoMx de la masa con respecto alx -eje viene dado porMx=m1y1. Del mismo modo, el momentoMy con respecto aly eje viene dado por
My=m1x1.
Observe que lax coordenada -del punto se utiliza para calcular el momento con respecto aly eje -y viceversa. La razón es que lax coordenada -da la distancia desde la masa puntual hasta ely eje -eje, y lay coordenada -da la distancia alx eje -eje (ver la siguiente figura).

Si tenemos varias masas puntuales en elxy plano, podemos usar los momentos con respecto a losy ejesx - y -para calcular lasy coordenadasx - y -del centro de masa del sistema.
Dejarm1,m2,...,mn ser masas puntuales ubicadas en elxy plano -en puntos(x1,y1),(x2,y2),…,(xn,yn), respectivamente, y dejarm=n∑i=1mi denotar la masa total del sistema. Entonces los momentosMx yMy del sistema con respecto a losy ejesx - y -respectivamente, están dados por
Mx=n∑i=1miyi
y
My=n∑i=1mixi.
Además, las coordenadas del centro de masa(ˉx,ˉy) del sistema son
ˉx=Mym
y
ˉy=Mxm.
El siguiente ejemplo demuestra cómo se pueden aplicar fórmulas al centro de masa (Ecuaciones\ ref {COM1} -\ ref {COM4}).
Supongamos que tres masas puntuales se colocan en elxy plano de la siguiente manera (supongamos que las coordenadas se dan en metros):
- m1=2kgcolocado en(−1,3),
- m2=6kgcolocado en(1,1),
- m3=4kgcolocado en(2,−2).
Encuentra el centro de masa del sistema.
Solución
Primero calculamos la masa total del sistema:
m=3∑i=1mi=2+6+4=12kg.
A continuación encontramos los momentos con respecto a los ejesx - yy -ejes:
My=3∑i=1mixi=−2+6+8=12,Mx=3∑i=1miyi=6+6−8=4.
Entonces tenemos
ˉx=Mym=1212=1
y
ˉy=Mxm=412=13.
El centro de masa del sistema está(1,1/3), en metros.
Supongamos que se colocan tres masas puntuales en una recta numérica de la siguiente manera (supongamos que las coordenadas se dan en metros)
- m1=5kg,colocado en(−2,−3),
- m2=3kg,colocado en(2,3),
- m3=2kg,colocado en(−3,−2).
Encuentra el centro de masa del sistema.
- Pista
-
Utilice el proceso del ejemplo anterior.
- Contestar
-
(−1,−1)m
Centro de masa de placas delgadas
Hasta el momento hemos mirado sistemas de masas puntuales en una línea y en un plano. Ahora, en lugar de tener la masa de un sistema concentrada en puntos discretos, queremos mirar sistemas en los que la masa del sistema se distribuye continuamente a través de una delgada lámina de material. Para nuestros fines, asumimos que la lámina es lo suficientemente delgada como para que pueda tratarse como si fuera bidimensional. Tal hoja se llama lámina. A continuación desarrollamos técnicas para encontrar el centro de masa de una lámina. En esta sección, también asumimos que la densidad de la lámina es constante.
Las láminas suelen estar representadas por una región bidimensional en un plano. El centro geométrico de tal región se llama su centroide. Como hemos asumido que la densidad de la lámina es constante, el centro de masa de la lámina depende únicamente de la forma de la región correspondiente en el plano; no depende de la densidad. En este caso, el centro de masa de la lámina corresponde al centroide de la región delineada en el plano. Al igual que con los sistemas de masas puntuales, necesitamos encontrar la masa total de la lámina, así como los momentos de la lámina con respecto a los ejesx - yy -ejes.
Primero consideramos una lámina en forma de rectángulo. Recordemos que el centro de masa de una lámina es el punto donde la lámina se equilibra. Para un rectángulo, ese punto es tanto el centro horizontal como el vertical del rectángulo. A partir de esta comprensión, es claro que el centro de masa de una lámina rectangular es el punto donde se cruzan las diagonales, lo que es resultado del principio de simetría, y aquí se afirma sin pruebas.
Si una regiónR es simétrica alrededor de una líneal, entonces el centroide deR se encuentra enl.
Pasemos a las láminas más generales. Supongamos que tenemos una lámina delimitada arriba por la gráfica de una función continuaf(x), abajo por elx eje -y a la izquierda y a la derecha por las líneasx=a yx=b, respectivamente, como se muestra en la siguiente figura.

Al igual que con los sistemas de masas puntuales, para encontrar el centro de masa de la lámina, necesitamos encontrar la masa total de la lámina, así como los momentos de la lámina con respecto a los ejesx - yy -ejes. Como lo hemos hecho muchas veces antes, aproximamos estas cantidades particionando el intervalo[a,b] y construyendo rectángulos.
Parai=0,1,2,…,n, dejarP=xi ser una partición regular de[a,b]. Recordemos que podemos elegir cualquier punto dentro del intervalo[xi−1,xi] como nuestrox∗i. En este caso, queremosx∗i ser la coordenada x del centroide de nuestros rectángulos. Así, parai=1,2,…,n, seleccionamosx∗i∈[xi−1,xi] tal quex∗i sea el punto medio del intervalo. Es decir,x∗i=(xi−1+xi)/2. Ahora, parai=1,2,…,n, construir un rectángulo de alturaf(x∗i) en[xi−1,xi]. El centro de masa de este rectángulo es(x∗i,(f(x∗i))/2), como se muestra en la siguiente figura.

A continuación, necesitamos encontrar la masa total del rectángulo. Dejarρ representar la densidad de la lámina (nota queρ es una constante). En este caso,ρ se expresa en términos de masa por unidad de superficie. Así, para encontrar la masa total del rectángulo, multiplicamos el área del rectángulo porρ. Entonces, la masa del rectángulo viene dada porρf(x^∗_i)Δx.
Para obtener la masa aproximada de la lámina, agregamos las masas de todos los rectángulos para obtener
m≈\sum_{i=1}^nρf(x^∗_i)Δx. \label{eq51}
La ecuación\ ref {eq51} es una suma de Riemann. Tomando el límite comon→∞ da la masa exacta de la lámina:
\begin{align*} m &=\lim_{n→∞}\sum_{i=1}^nρf(x^∗_i)Δx \\[4pt] &=ρ∫^b_af(x)dx. \end{align*}
A continuación, calculamos el momento de la lámina con respecto al eje x. Volviendo al rectángulo representativo, recordar su centro de masa es(x^∗_i,(f(x^∗_i))/2). Recordemos también que tratar el rectángulo como si se tratara de una masa puntual ubicada en el centro de masa no cambia el momento. Así, el momento del rectángulo con respecto al eje x viene dado por la masa del rectángulo,ρf(x^∗_i)Δx, multiplicado por la distancia desde el centro de masa al eje x:(f(x^∗_i))/2. Por lo tanto, el momento con respecto al eje x del rectángulo esρ([f(x^∗_i)]^2/2)Δx. Sumando los momentos de los rectángulos y tomando el límite de la suma resultante de Riemann, vemos que el momento de la lámina con respecto al eje x es
\begin{align*}M_x &=\lim_{n→∞}\sum_{i=1}^nρ\dfrac{[f(x^∗_i)]^2}{2}Δx \\[4pt] &=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}dx.\end{align*}
Derivamos el momento con respecto al eje y de manera similar, señalando que la distancia desde el centro de masa del rectángulo al eje y esx^∗_i. Entonces el momento de la lámina con respecto al eje y viene dado por
\begin{align*}M_y &=\lim_{n→∞}\sum_{i=1}^nρx^∗_if(x^∗)i)Δx\\[4pt] &=ρ∫^b_axf(x)dx.\end{align*}
Encontramos las coordenadas del centro de masa dividiendo los momentos por la masa total para dar\bar{x}=M_y/m y\bar{y}=M_x/m. Si miramos de cerca las expresiones paraM_x,M_y, ym, notamos que la constante seρ cancela cuando\bar{x} y\bar{y} se calculan.
Resumimos estos hallazgos en el siguiente teorema.
Que R denote una región delimitada arriba por la gráfica de una función continuaf(x), abajo por el eje x, y a la izquierda y a la derecha por las líneasx=a yx=b, respectivamente. Dejarρ denotar la densidad de la lámina asociada. Entonces podemos hacer las siguientes declaraciones:
- La masa de la lámina esm=ρ∫^b_af(x)dx. \label{eq4a}
- Los momentosM_x yM_y de la lámina con respecto a los ejes x e y, respectivamente, sonM_x=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}dx\label{eq4b} yM_y=ρ∫^b_axf(x)dx.\label{eq4c}
- Las coordenadas del centro de masa(\bar{x},\bar{y}) son\bar{x}=\dfrac{M_y}{m} \label{eq4d} y\bar{y}=\dfrac{M_x}{m}. \label{eq4e}
En el siguiente ejemplo, utilizamos este teorema para encontrar el centro de masa de una lámina.
Sea R la región delimitada arriba por la gráfica de la funciónf(x)=\sqrt{x} y por debajo por el eje x sobre el intervalo[0,4]. Encuentra el centroide de la región.
Solución
La región se representa en la siguiente figura.

Dado que solo se nos pide el centroide de la región, en lugar de la masa o momentos de la lámina asociada, sabemos que la constante de densidad seρ cancela de los cálculos eventualmente. Por lo tanto, en aras de la conveniencia, supongamosρ=1.
Primero, necesitamos calcular la masa total (Ecuación\ ref {eq4a}):
\begin{align*} m &=ρ∫^b_af(x)dx \\[4pt] &=∫^4_0\sqrt{x}dx \\[4pt] &=\dfrac{2}{3}x^{3/2}∣^4_0 \\[4pt] &=\dfrac{2}{3}[8−0] \\[4pt] &=\dfrac{16}{3}. \end{align*}
A continuación, calculamos los momentos (Ecuación\ ref {eq4d}):
\begin{align*} M_x &=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}dx \\[4pt] &=∫^4_0\dfrac{x}{2}dx \\[4pt] &=\dfrac{1}{4}x^2∣^4_0 \\[4pt] &=4 \end{align*}
y (Ecuación\ ref {eq4c}):
\begin{align*} M_y &=ρ∫^b_axf(x)dx \\[4pt] &=∫^4_0x\sqrt{x}dx \\[4pt] &=∫^4_0x^{3/2}dx \\[4pt] &=\dfrac{2}{5}x^{5/2}∣^4_0 \\[4pt] &=\dfrac{2}{5}[32−0] \\[4pt] &=\dfrac{64}{5}. \end{align*}
Así, tenemos (Ecuación\ ref {eq4d}):
\begin{align*} \bar{x} &=\dfrac{M_y}{m} \\[4pt] &=\dfrac{64/5}{16/3} \\[4pt] &=\dfrac{64}{5}⋅\dfrac{3}{16} \\[4pt] &=\dfrac{12}{5} \end{align*}
y (Ecuación\ ref {eq4e}):
\begin{align*} \bar{y} &=\dfrac{M_x}{y} \\[4pt] &=\dfrac{4}{16/3} \\[4pt] &=4⋅\dfrac{3}{16} \\[4pt] &=\dfrac{3}{4}. \end{align*}
El centroide de la región es(12/5,3/4).
DejarR ser la región delimitada arriba por la gráfica de la funciónf(x)=x^2 y abajo por el eje x sobre el intervalo[0,2]. Encuentra el centroide de la región.
- Pista
-
Utilice el proceso del ejemplo anterior.
- Contestar
-
El centroide de la región es(3/2,6/5).
Podemos adaptar este enfoque para encontrar centroides de regiones más complejas también. Supongamos que nuestra región está delimitada arriba por la gráfica de una función continuaf(x), como antes, pero ahora, en lugar de tener el límite inferior para la región sea el eje x, supongamos que la región está delimitada por debajo por la gráfica de una segunda función continua,g(x), como se muestra en la Figura\PageIndex{7}.

Nuevamente, particionamos el intervalo[a,b] y construimos rectángulos. En la Figura se muestra un rectángulo representativo\PageIndex{8}.

Tenga en cuenta que el centroide de este rectángulo es(x^∗_i,(f(x^∗_i)+g(x^∗_i))/2). No vamos a pasar por todos los detalles del desarrollo de la suma de Riemann, pero veamos algunos de los pasos clave. En el desarrollo de las fórmulas para la masa de la lámina y el momento con respecto al eje y, la altura de cada rectángulo viene dada porf(x^∗_i)−g(x^∗_i), lo que lleva a la expresiónf(x)−g(x) en los integrandos.
En el desarrollo de la fórmula por el momento con respecto al eje x, el momento de cada rectángulo se encuentra multiplicando el área del rectángulo,ρ[f(x^∗_i)−g(x^∗_i)]Δx, por la distancia del centroide desde elx eje -eje,(f(x^∗_i)+g(x^∗_i))/2, lo que daρ(1/2){[f(x^∗_i)]^2−[g(x^∗_i)]^2}Δx. Resumiendo estos hallazgos, llegamos al siguiente teorema.
DejarR denotar una región delimitada arriba por la gráfica de una función continuaf(x), a continuación por la gráfica de la función continuag(x), y a la izquierda y a la derecha por las líneasx=a yx=b, respectivamente. Dejarρ denotar la densidad de la lámina asociada. Entonces podemos hacer las siguientes declaraciones:
- La masa de la lámina esm=ρ∫^b_a[f(x)−g(x)]dx. \nonumber
- Los momentosM_x yM_y de la lámina con respecto a los ejes x e y, respectivamente, sonM_x=ρ∫^b_a12([f(x)]^2−[g(x)]^2)dx \nonumber yM_y=ρ∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx. \nonumber
- Las coordenadas del centro de masa\bar{x},\bar{y}) son\bar{x}=\dfrac{M_y}{m} \nonumber y\bar{y}=\dfrac{M_x}{m} \nonumber
Ilustramos este teorema en el siguiente ejemplo.
Sea R la región delimitada arriba por la gráfica de la funciónf(x)=1−x^2 y abajo por la gráfica de la funcióng(x)=x−1. Encuentra el centroide de la región.
Solución
La región se representa en la siguiente figura.

Las gráficas de las funciones se cruzan en(−2,−3) y(1,0), así integramos de −2 a 1. Una vez más, en aras de la conveniencia, asumamosρ=1.
Primero, necesitamos calcular la masa total:
\begin{align*} m &=ρ∫^b_a[f(x)−g(x)]dx \\[4pt] &=∫^1_{−2}[1−x^2−(x−1)]dx \\[4pt] &=∫^1_{−2}(2−x^2−x)dx \\[4pt] &=\left[2x−\dfrac{1}{3}x^3−\dfrac{1}{2}x^2\right]∣^1_{−2} \\[4pt] &=\left[2−\dfrac{1}{3}−\dfrac{1}{2}\right]−\left[−4+\dfrac{8}{3}−2\right]\\[4pt] &=\dfrac{9}{2}. \end{align*}
A continuación, calculamos los momentos:
\begin{align*} M_x&=ρ∫^b_a\dfrac{1}{2}([f(x)]^2−[g(x)]^2)dx \\[4pt] &=\dfrac{1}{2}∫^1_{−2}((1−x^2)^2−(x−1)^2)dx\\[4pt] &=\dfrac{1}{2}∫^1_{−2}(x^4−3x^2+2x)dx \\[4pt] &=\dfrac{1}{2} \left[\dfrac{x^5}{5}−x^3+x^2\right]∣^1_{−2}\\[4pt] &=−\dfrac{27}{10} \end{align*}
y
\begin{align*} M_y &=ρ∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx \\[4pt] &=∫^1_{−2}x[(1−x^2)−(x−1)]dx\\[4pt] &=∫^1_{−2}x[2−x^2−x]dx\\[4pt] &=∫^1_{−2}(2x−x^4−x^2)dx \\[4pt] &=\left[x^2−\dfrac{x^5}{5}−\dfrac{x^3}{3}\right]∣^1_{−2}\\[4pt] &=−\dfrac{9}{4}. \end{align*}
Por lo tanto, tenemos
\begin{align*} \bar{x} &=\dfrac{M_y}{m}\\[4pt] &=−\dfrac{9}{4}⋅\dfrac{2}{9}\\[4pt] &=−\dfrac{1}{2} \end{align*}
y
\begin{align*} \bar{y} &=\dfrac{M_x}{y}\\[4pt] &=−\dfrac{27}{10}⋅\dfrac{2}{9}\\[4pt] &=−\dfrac{3}{5}. \end{align*}
El centroide de la región es(−(1/2),−(3/5)).
DejarR ser la región delimitada arriba por la gráfica de la funciónf(x)=6−x^2 y abajo por la gráfica de la funcióng(x)=3−2x. Encuentra el centroide de la región.
- Pista
-
Utilice el proceso del ejemplo anterior.
- Contestar
-
El centroide de la región es(1,13/5).
El principio de simetría
Declaramos el principio de simetría antes, cuando estábamos mirando el centroide de un rectángulo. El principio de simetría puede ser de gran ayuda a la hora de encontrar centroides de regiones que son simétricas. Considera el siguiente ejemplo.
Sea R la región delimitada arriba por la gráfica de la funciónf(x)=4−x^2 y abajo por el eje x. Encuentra el centroide de la región.
Solución
La región se representa en la siguiente figura

La región es simétrica con respecto al eje y. Por lo tanto, la coordenada x del centroide es cero. Sólo necesitamos calcular\bar{y}. Una vez más, en aras de la conveniencia, asumamosρ=1.
Primero, calculamos la masa total:
\begin{align*} m &=ρ∫^b_af(x)dx \\[4pt] &=∫^2_{−2}(4−x^2)dx \\[4pt] &=\left[4x−\dfrac{x^3}{3}\right]∣^2_{−2} \\[4pt] &=\dfrac{32}{3}. \end{align*}
A continuación, calculamos los momentos. Solo necesitamosM_x:
\begin{align*} M_x &=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}dx \\[4pt] &=\dfrac{1}{2}∫^2_{−2}\left[4−x^2\right]^2dx =\dfrac{1}{2}∫^2_{−2}(16−8x^2+x^4)dx \\[4pt] &=\dfrac{1}{2}\left[\dfrac{x^5}{5}−\dfrac{8x^3}{3}+16x\right]∣^2_{−2}=\dfrac{256}{15} \end{align*}
Entonces tenemos
\bar{y}=\dfrac{M_x}{y}=\dfrac{256}{15}⋅\dfrac{3}{32}=\dfrac{8}{5}. \nonumber
El centroide de la región es(0,8/5).
DejarR ser la región delimitada arriba por la gráfica de la funciónf(x)=1−x^2 y abajo porx -eje. Encuentra el centroide de la región.
- Pista
-
Utilice el proceso del ejemplo anterior.
- Contestar
-
El centroide de la región es(0,2/5).
El Grand Canyon Skywalk abrió al público el 28 de marzo de 2007. Esta maravilla de ingeniería es una plataforma de observación en forma de herradura suspendida 4000 pies sobre el río Colorado en el borde oeste del Gran Cañón. Su piso de vidrio cristalino permite impresionantes vistas del cañón de abajo (ver la siguiente figura).

El Skywalk es un diseño en voladizo, lo que significa que la plataforma de observación se extiende sobre el borde del cañón, sin medios visibles de soporte debajo de él. A pesar de la falta de postes de soporte o puntales visibles, las estructuras en voladizo están diseñadas para ser muy estables y el Skywalk no es la excepción. La plataforma de observación está firmemente unida a los postes de soporte que se extienden 46 pies hacia abajo hasta el lecho rocoso. La estructura fue construida para soportar vientos de 100 mph y un terremoto de magnitud 8.0 dentro de 50 mi, y es capaz de soportar más de 70,000,000 lb.
Un factor que afecta la estabilidad del Skywalk es el centro de gravedad de la estructura. Vamos a calcular el centro de gravedad del Skywalk, y examinar cómo cambia el centro de gravedad cuando los turistas salen a la plataforma de observación.
La plataforma de observación tiene forma de U. Las patas de la U miden 10 pies de ancho y comienzan en tierra, debajo del centro de visitantes, a 48 pies del borde del cañón. La plataforma se extiende 70 pies sobre el borde del cañón.
Para calcular el centro de masa de la estructura, la tratamos como una lámina y utilizamos una región bidimensional en el plano xi para representar la plataforma. Comenzamos dividiendo la región en tres subregiones para que podamos considerar cada subregión por separado. La primera región, denotadaR_1, consiste en la parte curva de la U. ModelamosR_1 como un anillo semicircular, con radio interior 25 pies y radio exterior 35 pies, centrado en el origen (Figura\PageIndex{12}).

Las patas de la plataforma, que se extienden 35 pies entreR_1 y la pared del cañón, comprenden la segunda subregión,R_2. Por último, los extremos de las piernas, que se extienden 48 pies bajo el centro de visitantes, comprenden la tercera subregión,R_3. Asumir que la densidad de la lámina es constante y asumir que el peso total de la plataforma es de 1,200,000 lb (sin incluir el peso del centro de visitantes; lo consideraremos más adelante). Usog=32\;ft/sec^2.
- Calcular el área de cada una de las tres subregiones. Tenga en cuenta que las áreas de regionesR_2 yR_3 deben incluir únicamente las áreas de las patas, no el espacio abierto entre ellas. Respuestas redondas al pie cuadrado más cercano.
- Determinar la masa asociada a cada una de las tres subregiones.
- Calcular el centro de masa de cada una de las tres subregiones.
- Ahora, tratar cada una de las tres subregiones como una masa puntual ubicada en el centro de masa de la subregión correspondiente. Usando esta representación, calcula el centro de masa de toda la plataforma.
- Supongamos que el centro de visitantes pesa 2,200,000 lb, con un centro de masa correspondiente al centro de masa deR_3 .Tratando el centro de visitantes como una masa puntual, recalcular el centro de masa del sistema. ¿Cómo cambia el centro de masa?
- Si bien el Skywalk fue construido para limitar el número de personas en la plataforma de observación a 120, la plataforma es capaz de soportar hasta 800 personas que pesan 200 lb cada una. Si todas las 800 personas estuvieran permitidas en la plataforma, y todas ellas fueran al extremo más alejado de la plataforma, ¿cómo se afectaría el centro de gravedad del sistema? (Incluya el centro de visitantes en los cálculos y represente a las personas por una masa puntual ubicada en el borde más alejado de la plataforma, a 70 pies de la pared del cañón).
Teorema de Pappus
Esta sección termina con una discusión del teorema de Pappus para volumen, lo que nos permite encontrar el volumen de tipos particulares de sólidos mediante el uso del centroide. (También hay un teorema de Pappus para la superficie, pero es mucho menos útil que el teorema para el volumen.)
DejarR ser una región en el plano y dejar que l sea una línea en el plano que no se cruzaR. Entonces el volumen del sólido de revolución formado al girarR alrededor de l es igual al área deR multiplicado por la distancia d recorrida por el centroide deR.
Podemos probar el caso cuando la región está delimitada arriba por la gráfica de una funciónf(x) y por debajo por la gráfica de una funcióng(x) sobre un intervalo[a,b], y para lo cual el eje de revolución es ely eje -eje. En este caso, la zona de la región es\displaystyle A=∫^b_a[f(x)−g(x)]\,dx. Dado que el eje de rotación es ely eje -eje, la distancia recorrida por el centroide de la región depende únicamente de lax coordenada -del centroide\bar{x}, que es
x=\dfrac{M_y}{m}, \nonumber
donde
m=ρ∫^b_a[f(x)−g(x)]dx \nonumber
y
M_y=ρ∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx. \nonumber
Entonces,
d=2π\dfrac{\displaystyle {ρ∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx}}{\displaystyle{ρ∫^b_a[f(x)−g(x)]dx}} \nonumber
y por lo tanto
d⋅A=2π∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx. \nonumber
Sin embargo, utilizando el método de conchas cilíndricas, tenemos
V=2π∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx. \nonumber
Entonces,
V=d⋅A \nonumber
y la prueba está completa.
□
DejarR ser un círculo de radio 2 centrado en(4,0). Usa el teorema de Pappus para volumen para encontrar el volumen del toro generado al girarR alrededor dely eje -eje.
Solución
La región y el toro se representan en la siguiente figura.

La regiónR es un círculo de radio 2, por lo que el área de R esA=4π\;\text{units}^2. Por el principio de simetría, el centroide de R es el centro del círculo. El centroide se desplaza alrededor dely eje en una trayectoria circular de radio 4, por lo que el centroide viajad=8π unidades. Entonces, el volumen del toro esA⋅d=32π^2 unidades 3.
Que R sea un círculo de radio 1 centrado en(3,0). Usa el teorema de Pappus para volumen para encontrar el volumen del toro generado al girar R alrededor dely eje -eje.
- Pista
-
Utilice el proceso del ejemplo anterior.
- Contestar
-
6π^2unidades 3
Conceptos clave
- Matemáticamente, el centro de masa de un sistema es el punto en el que la masa total del sistema podría concentrarse sin cambiar el momento. Hablando vagamente, el centro de masa puede considerarse como el punto de equilibrio del sistema.
- Para las masas puntuales distribuidas a lo largo de una recta numérica, el momento del sistema con respecto al origen es\displaystyle M=\sum^n_{i=1}m_ix_i. Para las masas puntuales distribuidas en un plano, los momentos del sistema con respecto a losy ejesx - y -respectivamente, son\displaystyle M_x=\sum^n_{i=1}m_iy_i y\displaystyle M_y=\sum^n_{i=}m_ix_i, respectivamente.
- Para una lámina delimitada arriba por una funciónf(x), los momentos del sistema con respecto a losy ejesx - y -respectivamente, son\displaystyle M_x=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}\,dx y\displaystyle M_y=ρ∫^b_axf(x)\,dx.
- Lasy coordenadasx - y -del centro de masa se pueden encontrar dividiendo los momentos alrededor dely eje y alrededor delx eje, respectivamente, por la masa total. El principio de simetría dice que si una región es simétrica con respecto a una línea, entonces el centroide de la región se encuentra en la línea.
- El teorema de Pappus para volumen dice que si una región gira alrededor de un eje externo, el volumen del sólido resultante es igual al área de la región multiplicada por la distancia recorrida por el centroide de la región.
Ecuaciones Clave
- Masa de una lámina
\displaystyle m=ρ∫^b_af(x)dx
- Momentos de una lámina
\displaystyle M_x=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}\,dx\text{ and }M_y=ρ∫^b_axf(x)\,dx
- Centro de masa de una lámina
\bar{x}=\dfrac{M_y}{m}\text{ and }\bar{y}=\dfrac{M_x}{m}
Glosario
- centro de masa
- el punto en el que la masa total del sistema podría concentrarse sin cambiar el momento
- centroide
- el centroide de una región es el centro geométrico de la región; las láminas suelen estar representadas por regiones en el plano; si la lámina tiene una densidad constante, el centro de masa de la lámina depende únicamente de la forma de la región plana correspondiente; en este caso, el centro de masa de la lámina corresponde a el centroide de la región representativa
- lamina
- una lámina delgada de material; las láminas son lo suficientemente delgadas como para que, con fines matemáticos, puedan tratarse como si fueran bidimensionales
- momento
- si n masas están dispuestas en una recta numérica, el momento del sistema con respecto al origen viene dado por\displaystyle M=\sum^n_{i=1}m_ix_i; si, en cambio, consideramos una región en el plano, delimitada arriba por una funciónf(x) sobre un intervalo[a,b], entonces los momentos de la región con respecto alx - y y-ejes están dados por\displaystyle M_x=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}\,dx y\displaystyle M_y=ρ∫^b_axf(x)\,dx, respectivamente
- principio de simetría
- el principio de simetría establece que si una regiónR es simétrica alrededor de una líneaI, entonces el centroide deR se encuentra enI
- teorema de Pappus para volumen
- este teorema establece que el volumen de un sólido de revolución formado al girar una región alrededor de un eje externo es igual al área de la región multiplicado por la distancia recorrida por el centroide de la región