16.2: Integrales de línea
( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\)
Intro
- Calcular una línea escalar integral a lo largo de una curva.
- Calcular una integral de línea vectorial a lo largo de una curva orientada en el espacio.
- Utilice una integral de línea para calcular el trabajo realizado al mover un objeto a lo largo de una curva en un campo vectorial.
- Describir el flujo y la circulación de un campo vectorial.
Estamos familiarizados con integrales de variable única de la forma\displaystyle \int_{a}^{b}f(x)\,dx, donde el dominio de integración es un intervalo[a,b]. Tal intervalo puede pensarse como una curva en elxy plano, ya que el intervalo define un segmento de línea con puntos finales(a,0) y(b,0) —en otras palabras, un segmento de línea ubicado en elx eje -eje. Supongamos que queremos integrar sobre cualquier curva en el plano, no solo sobre un segmento de línea en elx eje -eje. Tal tarea requiere de un nuevo tipo de integral, llamado integral de línea.
Las integrales de línea tienen muchas aplicaciones para ingeniería y física. También nos permiten hacer varias generalizaciones útiles del Teorema Fundamental del Cálculo. Y, están estrechamente conectados con las propiedades de los campos vectoriales, como veremos.
Integrales de Línea Escalar
Una integral de línea nos da la capacidad de integrar funciones multivariables y campos vectoriales sobre curvas arbitrarias en un plano o en el espacio. Hay dos tipos de integrales de línea: integrales de línea escalares e integrales de línea vectorial. Las integrales de línea escalar son integrales de una función escalar sobre una curva en un plano o en el espacio. Las integrales de línea vectorial son integrales de un campo vectorial sobre una curva en un plano o en el espacio. Veamos primero las integrales de línea escalar.
Una integral de línea escalar se define tal como se define una integral de variable única, excepto que para una integral de línea escalar, el integrando es una función de más de una variable y el dominio de integración es una curva en un plano o en el espacio, a diferencia de una curva en elx eje.
Para una integral de línea escalar, dejamosC ser una curva suave en un plano o en el espacio y dejamos que ff sea una función con un dominio que incluyaC. Cortamos la curva en trozos pequeños. Para cada pieza, elegimos puntoP en esa pieza y evaluamosf enP. (Podemos hacer esto porque todos los puntos en la curva están en el dominio def.) Multiplicamosf(P) por la longitud del arco de la pieza\Delta s, agregamos el productof(P)\Delta s sobre todas las piezas, y luego dejamos que la longitud del arco de las piezas se encoja a cero tomando un límite. El resultado es la línea escalar integral de la función sobre la curva.
Para una descripción formal de una integral de línea escalar, dejarC ser una curva suave en el espacio dada por la parametrización\vecs r(t)=⟨x(t),y(t),z(t)⟩,a≤t≤b. Dejarf(x,y,z) ser una función con un dominio que incluya curvaC. Para definir la línea integral de la funciónf sobreC, comenzamos como comienzan la mayoría de las definiciones de una integral: cortamos la curva en trozos pequeños. Partición del intervalo de parámetros[a,b] enn subintervalos[t_{i−l},t_i] de igual ancho para1≤i≤n, dondet_0=a yt_n=b (Figura\PageIndex{1}). Dejart_{i}^* ser un valor en eli^{th} intervalo[t_{i−l},t_i]. Denotar los puntos finales de\vecs r(t_0),\vecs r(t_1),...,\vecs r(t_n) porP_0,...,P_n. Los puntos P i dividenC la curva enn pedazosC_1C_2,C_n,..., con longitudes\Delta s_1\Delta s_2,,...\Delta s_n, respectivamente. DejarP_{i}^* denotar el punto final de\vecs r(t_{i}^*) for1≤i≤n. Ahora, evaluamos la funciónf en el puntoP_{i}^* para1≤i≤n. Tenga en cuenta queP_{i}^* está en piezaC_1, y por lo tantoP_{i}^* está en el dominio def. Multipliquef(P_{i}^*) por la longitud\Delta s_1 deC_1, lo que da el área de la “hoja” con baseC_1, y alturaf(P_{i}^{*}). Esto es análogo al uso de rectángulos para aproximar el área en una integral de una sola variable. Ahora, formamos la suma\displaystyle \sum_{i=1}^{n} f(P_{i}^{*})\,\Delta s_i.
Obsérvese la similitud de esta suma frente a una suma de Riemann; de hecho, esta definición es una generalización de una suma de Riemann a curvas arbitrarias en el espacio. Al igual que con las sumas e integrales de forma de Riemann\displaystyle \int_{a}^{b}g(x)\,dx, definimos una integral dejando que el ancho de las piezas de la curva se encoja a cero tomando un límite. El resultado es la línea escalar integral def lo largoC.
Es posible que haya notado una diferencia entre esta definición de una integral de línea escalar y una integral de una sola variable. En esta definición, las longitudes de arco\Delta s_1\Delta s_2,,...,\Delta s_n no son necesariamente las mismas; en la definición de integral de una sola variable, la curva en elx eje -se divide en trozos de igual longitud. Esta diferencia no tiene ningún efecto en el límite. A medida que reducimos las longitudes del arco a cero, sus valores se acercan lo suficiente como para que cualquier pequeña diferencia se vuelva irrelevante.
Dejarf ser una función con un dominio que incluya la curva suaveC que es parametrizada por\vecs r(t)=⟨x(t),y(t),z(t)⟩,a≤t≤b. La línea escalar integral def lo largoC es
\int_C f(x,y,z) \,ds=\lim_{n\to\infty}\sum_{i=1}^{n}f(P_{i}^{*})\,\Delta s_i \label{eq12a}
si este límite existe (t_i ^{*}y\Delta s_i se definen como en los párrafos anteriores). SiC es una curva plana, entonces seC puede representar por las ecuaciones paramétricasx=x(t),y=y(t), ya≤t≤b. SiC es suave yf(x,y) es una función de dos variables, entonces la integral de línea escalar def lo largoC se define de manera similar como
\int_C f(x,y) \,ds=\lim_{n\to\infty}\sum_{i=1}^{n} f(P_{i}^{*})\,\Delta s_i, \label{eq13}
si existe este límite.
Sif es una función continua en una curva suaveC, entonces\displaystyle \int_C f \,ds siempre existe. Ya que\displaystyle \int_C f \,ds se define como un límite de sumas de Riemann, la continuidad def es suficiente para garantizar la existencia del límite, así como la integral\displaystyle \int_{a}^{b}g(x)\,dx existe sig es continua sobre[a,b].
Antes de ver cómo calcular una integral de línea, necesitamos examinar la geometría capturada por estas integrales. Supongamos quef(x,y)≥0 para todos los puntos(x,y) en una curva plana lisaC. Imagínese tomando curvaC y proyectándola “hacia arriba” a la superficie definida porf(x,y), creando así una nueva curvaC′ que se encuentra en la gráfica def(x,y) (Figura\PageIndex{2}). Ahora dejamos caer una “hoja” deC′ abajo alxy -avión. El área de esta hoja es\displaystyle \int_C f(x,y)ds. Sif(x,y)≤0 para algunos puntos enC, entonces el valor de\displaystyle \int_C f(x,y)\,ds es el área por encima delxy plano menos el área por debajo delxy plano. (Obsérvese la similitud con las integrales de la forma\displaystyle \int_{a}^{b}g(x)\,dx.)
A partir de esta geometría, podemos ver que la integral de línea\displaystyle \int_C f(x,y)\,ds no depende de la parametrización\vecs r(t) deC. Siempre y cuando la curva sea atravesada exactamente una vez por la parametrización, el área de la hoja formada por la función y la curva es la misma. Este mismo tipo de argumento geométrico puede extenderse para mostrar que la integral de línea de una función de tres variables sobre una curva en el espacio no depende de la parametrización de la curva.
Encuentra el valor de integral\displaystyle \int_C 2\,ds, dondeC está la mitad superior del círculo unitario.
Solución
El integrand esf(x,y)=2. En la figura se\PageIndex{3} muestra la gráfica def(x,y)=2 la curva C y la lámina formada por ellas. Observe que esta hoja tiene la misma área que un rectángulo con ancho\pi y largo2. Por lo tanto,\displaystyle \int_C 2 \,ds=2\pi\,\text{units}^2.
Para ver que\displaystyle \int_C 2 \,ds=2\pi usando la definición de integral de línea, dejamos\vecs r(t) ser una parametrización deC. Entonces,f(\vecs r(t_i))=2 para cualquier númerot_i en el dominio de\vecs r. Por lo tanto,
\begin{align*} \int_C f \,ds &=\lim_{n\to\infty}\sum_{i=1}^{n} f(\vecs r(t_{i}^{*}))\,\Delta s_i \\[4pt] &=\lim_{n\to\infty}\sum_{i=1}^{n}2\,\Delta s_i \\[4pt] &=2\lim_{n\to\infty}\sum_{i=1}^{n}\,\Delta s_i \\[4pt] &=2(\text{length}\space \text{of}\space C) \\[4pt] &=2\pi \,\text{units}^2. \end{align*}
Encuentra el valor de\displaystyle \int_C(x+y)\,ds, dondeC está la curva parametrizada porx=t,y=t,0≤t≤1.
- Pista
-
Encuentra la forma formada porC y la gráfica de funciónf(x,y)=x+y.
- Contestar
-
\sqrt{2}
Tenga en cuenta que en una integral de línea escalar, la integración se realiza con respecto a la longitud del arcos, lo que puede hacer que una línea escalar integral sea difícil de calcular. Para facilitar los cálculos, podemos traducir\displaystyle \int_C f\,ds a una integral con una variable de integración que est.
Que\vecs r(t)=⟨x(t),y(t),z(t)⟩ paraa≤t≤b ser una parametrización deC. Ya que estamos asumiendo queC es suave,\vecs r′(t)=⟨x′(t),y′(t),z′(t)⟩ es continuo para todost adentro[a,b]. En particular,x′(t),y′(t), yz′(t) existir para todost en[a,b]. De acuerdo con la fórmula de longitud de arco, tenemos
\text{length}(C_i)=\Delta s_i=\int_{t_{i−1}}^{t_i} ‖\vecs r′(t)‖\,dt. \nonumber
Si el ancho\Delta t_i=t_i−t_{i−1} es pequeño, entonces la función\displaystyle \int_{t_{i−1}}^{t_i} ‖\vecs r′(t)‖\,dt\,≈\,‖\vecs r′(t_i^*)‖\,\Delta t_i,‖\vecs r′(t)‖ es casi constante a lo largo del[t_{i−1},t_i] intervalo.Por lo tanto,
\int_{t_{i−1}}^{t_i} ‖\vecs r′(t)‖\,dt\,≈\,‖\vecs r′(t_{i}^{*})‖\,\Delta t_i, \label{approxLineIntEq1}
y tenemos
\sum_{i=1}^{n} f(\vecs r(t_i^*))\,\Delta s_i\approx\sum_{i=1}^{n} f(\vecs r(t_{i}^{*})) ‖\vecs r′(t_{i}^{*})‖\,\Delta t_i. \nonumber
Ver Figura\PageIndex{4}.
Tenga en cuenta que
\lim_{n\to\infty}\sum_{i=1}^{n} f(\vecs r(t_i^*))‖\vecs r′(t_{i}^{*})‖\,\Delta t_i=\int_a^b f(\vecs r(t))‖\vecs r′(t)‖\,dt. \nonumber
En otras palabras, a medida que los anchos de los intervalos se[t_{i−1},t_i] contraen a cero, la suma\displaystyle \sum_{i=1}^{n} f(\vecs r(t_i^{*}))‖\vecs r′(t_{i}^{*})‖\,\Delta t_i converge a la integral\displaystyle \int_{a}^{b}f(\vecs r(t))‖\vecs r′(t)‖\,dt. Por lo tanto, tenemos el siguiente teorema.
Dejarf ser una función continua con un dominio que incluye la curva suaveC con parametrización\vecs r(t),a≤t≤b. Entonces
\int_C f \,ds=\int_{a}^{b} f(\vecs r(t))‖\vecs r′(t)‖\,dt.\label{scalerLineInt1}
Aunque hemos etiquetado Ecuación\ ref {ApproxLineInteq1} como una ecuación, se considera con mayor precisión una aproximación porque podemos mostrar que el lado izquierdo de la Ecuación\ ref {ApproxLineInteq1} se acerca al lado derecho comon\to\infty. En otras palabras, dejar que los anchos de las piezas se encojan a cero hace que la suma de la derecha se acerque arbitrariamente a la suma de la izquierda. Desde
‖\vecs r′(t)‖=\sqrt{{(x′(t))}^2+{(y′(t))}^2+{(z′(t))}^2}, \nonumber
obtenemos el siguiente teorema, que utilizamos para calcular integrales de línea escalar.
Dejarf ser una función continua con un dominio que incluye la curva suaveC con parametrización\vecs r(t)=⟨x(t),y(t),z(t)⟩,a≤t≤b. Entonces
\int_C f(x,y,z) \,ds=\int_{a}^{b} f(\vecs r(t))\sqrt{({x′(t))}^2+{(y′(t))}^2+{(z′(t))}^2} \,dt. \nonumber
Del mismo modo,
\int_C f(x,y) \,ds=\int_{a}^{b}f(\vecs r(t))\sqrt{{(x′(t))}^2+{(y′(t))}^2} \,dt \nonumber
ifC es una curva plana yf es una función de dos variables.
Obsérvese que una consecuencia de este teorema es la ecuaciónds=‖\vecs r′(t)‖ \,dt. En otras palabras, el cambio en la longitud del arco se puede ver como un cambio en elt dominio, escalado por la magnitud del vector\vecs r′(t).
Encuentra el valor de integral\displaystyle \int_C(x^2+y^2+z) \,ds, dondeC forma parte de la hélice parametrizada por\vecs r(t)=⟨\cos t,\sin t,t⟩,0≤t≤2\pi.
Solución
Para calcular una integral de línea escalar, comenzamos convirtiendo la variable de integración de longitud de arcos at. Entonces, podemos usar la Ecuación\ ref {eq12a} para calcular la integral con respecto at. Tenga en cuenta que
f(\vecs r(t))={\cos}^2 t+{\sin}^2 t+t=1+t \nonumber
y
\sqrt{{(x′(t))}^2+{(y′(t))}^2+{(z′(t))}^2} =\sqrt{{(−\sin(t))}^2+{\cos}^2(t)+1} =\sqrt{2}.\nonumber
Por lo tanto,
\int_C(x^2+y^2+z) \,ds=\int_{0}^{2\pi} (1+t)\sqrt{2} \,dt. \nonumber
Observe que la ecuación\ ref {eq12a} tradujo la integral original de la línea difícil en una integral manejable de una sola variable. Desde
\ [\ begin {align*}\ int_ {0} ^ {2\ pi} (1+t)\ sqrt {2}\, dt &= {\ left [\ sqrt {2} t+\ dfrac {\ sqrt {2} t^2} {2}\ derecha]} _ {0} ^ {2\ pi}\\ [4pt]
&=2\ sqrt {2}\ pi+2\ sqrt {2} {\ pi} ^2,\ end {alinear*}\]
tenemos
\int_C(x^2+y^2+z) \,ds=2\sqrt{2}\pi+2\sqrt{2}{\pi}^2. \nonumber
Evaluar\displaystyle \int_C(x^2+y^2+z)ds, donde C es la curva con parametrización\vecs r(t)=⟨\sin(3t),\cos(3t)⟩,0≤t≤\dfrac{\pi}{4}.
- Pista
-
Utilice la versión de dos variables de definición integral de línea escalar (Ecuación\ ref {eq13}).
- Contestar
-
\dfrac{1}{3}+\dfrac{\sqrt{2}}{6}+\dfrac{3\pi}{4} \nonumber
Encuentra el valor de integral\displaystyle \int_C(x^2+y^2+z) \,ds, dondeC forma parte de la hélice parametrizada por\vecs r(t)=⟨\cos(2t),\sin(2t),2t⟩,0≤t≤π. Observe que esta función y curva son las mismas que en el ejemplo anterior; la única diferencia es que la curva ha sido reparameterizada para que el tiempo transcurra el doble de rápido.
Solución
Al igual que con el ejemplo anterior, utilizamos la Ecuación\ ref {eq12a} para calcular la integral con respecto at. Tenga en cuenta quef(\vecs r(t))={\cos}^2(2t)+{\sin}^2(2t)+2t=2t+1 y
\ [\ begin {align*}\ sqrt {{(x′ (t))} ^2+ {(y′ (t))} ^2+ {(z′ (t))} ^2} &=\ sqrt {(−\ sin t+\ cos t+4)}\\ [4pt] &=22
\ end {align*}\]
así que tenemos
\begin{align*} \int_C(x^2+y^2+z)ds &=2\sqrt{2}\int_{0}^{\pi}(1+2t)dt\\[4pt] &=2\sqrt{2}\Big[t+t^2\Big]_0^{\pi} \\[4pt] &=2\sqrt{2}(\pi+{\pi}^2). \end{align*}
Observe que esto concuerda con la respuesta del ejemplo anterior. Cambiar la parametrización no cambió el valor de la integral de línea. Las integrales de línea escalar son independientes de la parametrización, siempre que la curva sea atravesada exactamente una vez por la parametrización.
Evaluar integral de línea\displaystyle \int_C(x^2+yz) \,ds, dondeC está la línea con parametrización\vecs r(t)=⟨2t,5t,−t⟩,0≤t≤10. Reparameterizar C con parametrizacións(t)=⟨4t,10t,−2t⟩0≤t≤5, recalcular integral\displaystyle \int_C(x^2+yz) \,ds de línea y notar que el cambio de parametrización no tuvo efecto sobre el valor de la integral.
- Pista
-
Utilice la ecuación\ ref {eq12a}.
- Contestar
-
Ambas integrales de línea son iguales−\dfrac{1000\sqrt{30}}{3}.
Ahora que podemos evaluar integrales de línea, podemos usarlas para calcular la longitud del arco. Sif(x,y,z)=1, entonces
\begin{align*} \int_C f(x,y,z) \,ds &=\lim_{n\to\infty} \sum_{i=1}^{n} f(t_{i}^{*}) \,\Delta s_i \\[4pt] &=\lim_{n\to\infty} \sum_{i=1}^{n} \,\Delta s_i \\[4pt] &=\lim_{n\to\infty} \text{length} (C)\\[4pt] &=\text{length} (C). \end{align*}
Por lo tanto,\displaystyle \int_C 1 \,ds es la longitud del arco deC.
Un cable tiene una forma que se puede modelar con la parametrización\vecs r(t)=⟨\cos t,\sin t,\frac{2}{3} t^{3/2}⟩,0≤t≤4\pi. Encuentra la longitud del cable.
Solución
La longitud del cable viene dada por\displaystyle \int_C 1 \,ds, dondeC está la curva con parametrización\vecs r. Por lo tanto,
\begin{align*} \text{The length of the wire} &=\int_C 1 \,ds \\[4pt] &=\int_{0}^{4\pi} ||\vecs r′(t)||\,dt \\[4pt] &=\int_{0}^{4\pi} \sqrt{(−\sin t)^2+\cos^2 t+t}dt \\[4pt] &=\int_{0}^{4\pi} \sqrt{1+t} dt \\[4pt] &=\left.\dfrac{2{(1+t)}^{\frac{3}{2}}}{3} \right|_{0}^{4\pi} \\[4pt] &=\frac{2}{3}\left((1+4\pi)^{3/2}−1\right). \end{align*}
Encuentra la longitud de un cable con parametrización\vecs r(t)=⟨3t+1,4−2t,5+2t⟩,0≤t≤4.
- Pista
-
Encuentra la línea integral de uno sobre la curva correspondiente.
- Responder
-
4\sqrt{17}
Integrales de línea vectorial
El segundo tipo de integrales de línea son integrales de línea vectorial, en las que nos integramos a lo largo de una curva a través de un campo vectorial. Por ejemplo, vamos
\vecs F(x,y,z)=P(x,y,z)\,\hat{\mathbf i}+Q(x,y,z)\,\hat{\mathbf j}+R(x,y,z)\,\hat{\mathbf k} \nonumber
ser un campo vectorial continuo enℝ^3 que representa una fuerza sobre una partícula, y dejarC ser una curva suaveℝ^3 contenida en el dominio de\vecs F. ¿Cómo calcularíamos el trabajo realizado al\vecs F mover una partículaC?
Para responder a esta pregunta, primero tenga en cuenta que una partícula podría viajar en dos direcciones a lo largo de una curva: una dirección hacia adelante y una dirección hacia atrás. El trabajo realizado por el campo vectorial depende de la dirección en la que se mueve la partícula. Por lo tanto, debemos especificar una dirección a lo largo de la curvaC; dicha dirección especificada se denomina orientación de una curva. La dirección especificada es la dirección positiva a lo largoC; la dirección opuesta es la dirección negativa a lo largoC. Cuando se leC ha dado una orientación,C se denomina curva orientada (Figura\PageIndex{5}). El trabajo realizado sobre la partícula depende de la dirección a lo largo de la curva en la que se mueve la partícula.
Una curva cerrada es aquella para la que existe una parametrización\vecs r(t),a≤t≤b, tal que\vecs r(a)=\vecs r(b), y la curva se recorre exactamente una vez. En otras palabras, la parametrización es uno a uno en el dominio(a,b).
\vecs r(t)Sea una parametrización deC paraa≤t≤b tal que la curva sea atravesada exactamente una vez por la partícula y la partícula se mueva en la dirección positiva a lo largoC. Divida el intervalo de parámetros[a,b] en n subintervalos[t_{i−1},t_i]0≤i≤n,, de igual ancho. Denotar los puntos finales der(t_0),r(t_1),...,r(t_n) porP_0,...,P_n. Los puntosC seP_i dividen en n pedazos. Denote la longitud de la pieza deP_{i−1} aP_i por\Delta s_i. Para cada unoi, elija un valort_i^* en el subintervalo[t_{i−1},t_i]. Entonces, el punto final de\vecs r(t_i^*) es un punto en la pieza deC entreP_{i−1} yP_i (Figura\PageIndex{6}). Si\Delta s_i es pequeño, entonces a medida que la partícula se mueve deP_{i−1} aP_i lo largoC, se mueve aproximadamente en la dirección de\vecs T(P_i), el vector tangente unitario en el punto final de\vecs r(t_i^*). DejarP_i^* denotar el punto final de\vecs r(t_i^*). Entonces, el trabajo realizado por el campo del vector de fuerza al mover la partícula deP_{i−1} aP_i es\vecs F(P_i^*)·(\Delta s_i \vecs T(P_i^*)), por lo que el trabajo total realizado a lo largoC es
\sum_{i=1}^n \vecs F(P_i^*)·(\Delta s_i \vecs T(P_i^*))=\sum_{i=1}^n \vecs F(P_i^*)·\vecs T(P_i^*)\,\Delta s_i. \nonumber
Dejar que la longitud del arco de las piezas seC haga arbitrariamente pequeña tomando un límite como nosn\rightarrow \infty da el trabajo realizado por el campo para mover la partícula a lo largoC. Por lo tanto, el trabajo realizado\vecs{F} al mover la partícula en la dirección positiva a lo largoC se define como
W=\int_C \vecs{F} \cdot \vecs{T}\,ds, \nonumber
lo que nos da el concepto de una integral de línea vectorial.
La integral de línea vectorial del campo vectorial\vecs{F} a lo largo de la curva suave orientadaC es
\int_C \vecs{F} \cdot \vecs{T}\, ds=\lim_{n\to\infty} \sum_{i=1}^{n} \vecs{F}(P_i^*) \cdot \vecs{T}(P_i^*)\Delta s_i \nonumber
si ese límite existe.
Con las integrales de línea escalar, ni la orientación ni la parametrización de la curva importan. Siempre y cuando la curva sea atravesada exactamente una vez por la parametrización, el valor de la integral de línea no cambia. Con las integrales de línea vectorial, la orientación de la curva sí importa. Si pensamos en la línea integral como un trabajo de computación, entonces esto tiene sentido: si subes a una montaña, entonces la fuerza gravitacional de la Tierra te hace un trabajo negativo. Si caminas por la montaña exactamente por el mismo camino, entonces la fuerza gravitacional de la Tierra te hace un trabajo positivo. Es decir, invertir el camino cambia el valor de trabajo de negativo a positivo en este caso. Tenga en cuenta que siC es una curva orientada, entonces dejamos−C representar la misma curva pero con orientación opuesta.
Al igual que con las integrales de línea escalar, es más fácil calcular una integral de línea vectorial si la expresamos en términos de la función de parametrización\vecs{r} y la variablet. Para traducir la integral\displaystyle \int_C \vecs{F} \cdot \vecs{T}ds en términos det, tenga en cuenta que el vector tangente unitario\vecs{T} a lo largoC viene dado por\vecs{T}=\dfrac{\vecs{r}′(t)}{‖\vecs{r}′(t)‖} (asumiendo‖\vecs{r}′(t)‖≠0). Ya queds=‖\vecs r′(t)‖\,dt, como vimos al discutir integrales de línea escalar, tenemos
\vecs F·\vecs T\,ds=\vecs F(\vecs r(t))·\dfrac{\vecs r′(t)}{‖\vecs r′(t)‖}‖\vecs r′(t)‖dt=\vecs F(\vecs r(t))·\vecs r′(t)\,dt. \nonumber
Así, tenemos la siguiente fórmula para calcular integrales de línea vectorial:
\int_C\vecs F·\vecs T\,ds=\int_a^b \vecs F(\vecs r(t))·\vecs r′(t)\,dt.\label{lineintformula}
Debido a la ecuación\ ref {lineintformula}, a menudo usamos la notación\displaystyle \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r} para la integral de línea\displaystyle \int_C \vecs F·\vecs T\,ds.
Si\vecs r(t)=⟨x(t),y(t),z(t)⟩, entonces\dfrac{d\vecs{r}}{dt} denota vector⟨x′(t),y′(t),z′(t)⟩, yd\vecs{r} = \vecs r'(t)\,dt.
Encuentra el valor de integral\displaystyle \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r}, dondeC es el semicírculo parametrizado por\vecs{r}(t)=⟨\cos t,\sin t⟩,0≤t≤\pi y\vecs F=⟨−y,x⟩.
Solución
Podemos usar la ecuación\ ref {lineintformula} para convertir la variable de integración des at. Entonces tenemos
\vecs F(\vecs r(t))=⟨−\sin t,\cos t⟩ \; \text{and} \; \vecs r′(t)=⟨−\sin t,\cos t⟩ . \nonumber
Por lo tanto,
\begin{align*} \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r} &=\int_0^{\pi}⟨−\sin t,\cos t⟩·⟨−\sin t,\cos t⟩ \,dt \\[4pt] &=\int_0^{\pi} {\sin}^2 t+{\cos}^2 t \,dt \\[4pt] &=\int_0^{\pi}1 \,dt=\pi.\end{align*}
Ver Figura\PageIndex{7}.
Encuentra el valor de integral\displaystyle \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r}, dondeC es el semicírculo parametrizado por\vecs r(t)=⟨\cos (t+π),\sin t⟩,0≤t≤\pi y\vecs F=⟨−y,x⟩.
Solución
Observe que este es el mismo problema que Ejemplo\PageIndex{5}, excepto que la orientación de la curva ha sido atravesada. En este ejemplo, la parametrización comienza en\vecs r(0)=⟨-1,0⟩ y termina en\vecs r(\pi)=⟨1,0⟩. Por Ecuación\ ref {lineintformula},
\begin{align*} \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r} &=\int_0^{\pi} ⟨−\sin t,\cos (t+\pi)⟩·⟨−\sin (t+\pi), \cos t⟩dt\\[4pt] &=\int_0^{\pi}⟨−\sin t,−\cos t⟩·⟨\sin t,\cos t⟩dt\\[4pt] &=\int_{0}^{π}(−{\sin}^2 t−{\cos}^2 t)dt \\[4pt] &=\int_{0}^{\pi}−1dt\\[4pt] &=−\pi. \end{align*}
Observe que esto es lo negativo de la respuesta en Ejemplo\PageIndex{5}. Tiene sentido que esta respuesta sea negativa porque la orientación de la curva va en contra del “flujo” del campo vectorial.
DejarC ser una curva orientada y dejar-C denotar la misma curva pero con la orientación invertida. Luego, los dos ejemplos anteriores ilustran el siguiente hecho:
\int_{-C} \vecs{F} \cdot d\vecs{r}=−\int_C\vecs{F} \cdot d\vecs{r}. \nonumber
Es decir, al invertir la orientación de una curva se cambia el signo de una integral de línea.
Dejar\vecs F=x\,\hat{\mathbf i}+y \,\hat{\mathbf j} ser un campo vectorial y dejarC ser la curva con parametrización⟨t,t^2⟩ para0≤t≤2. ¿Cuál es mayor:\displaystyle \int_C\vecs F·\vecs T\,ds o\displaystyle \int_{−C} \vecs F·\vecs T\,ds?
- Pista
-
Imagínese moverse por el camino y calcular el producto punto a\vecs F·\vecs T medida que avanza.
- Responder
-
\int_C \vecs F·\vecs T \,ds \nonumber
Otra notación estándar para integral\displaystyle \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r} es\displaystyle \int_C P\,dx+Q\,dy+R \,dz. En esta notación,P,\, Q, yR son funciones, y pensamos en ellasd\vecs{r} como vector⟨dx,dy,dz⟩. Para justificar esta convención, recordemos esod\vecs{r}=\vecs T\,ds=\vecs r′(t) \,dt=\left\langle\dfrac{dx}{dt},\dfrac{dy}{dt},\dfrac{dz}{dt}\right\rangle\,dt. Por lo tanto,
\vecs{F} \cdot d\vecs{r}=⟨P,Q,R⟩·⟨dx,dy,dz⟩=P\,dx+Q\,dy+R\,dz. \nonumber
Sid\vecs{r}=⟨dx,dy,dz⟩, entonces\dfrac{dr}{dt}=\left\langle\dfrac{dx}{dt},\dfrac{dy}{dt},\dfrac{dz}{dt}\right\rangle, lo que implica esod\vecs{r}=\left\langle\dfrac{dx}{dt},\dfrac{dy}{dt},\dfrac{dz}{dt}\right\rangle\,dt. Por lo tanto
\begin{align} \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r} &=\int_C P\,dx+Q\,dy+R\,dz \\[4pt] &=\int_a^b\left(P\big(\vecs r(t)\big)\dfrac{dx}{dt}+Q\big(\vecs r(t)\big)\dfrac{dy}{dt}+R\big(\vecs r(t)\big)\dfrac{dz}{dt}\right)\,dt. \label{eq14}\end{align}
Encuentra el valor de integral\displaystyle \int_C z\,dx+x\,dy+y\,dz, dondeC está la curva parametrizada por\vecs r(t)=⟨t^2,\sqrt{t},t⟩,1≤t≤4.
Solución
Al igual que con nuestros ejemplos anteriores, para calcular esta línea integral debemos realizar un cambio de variables para escribir todo en términos det. En este caso, la Ecuación\ ref {eq14} nos permite realizar este cambio:
\begin{align*} \int_C z\,dx+x\,dy+y\,dz &=\int_1^4 \left(t(2t)+t^2\left(\frac{1}{2\sqrt{t}}\right)+\sqrt{t}\right)\,dt \\[4pt] &=\int_1^4\left(2t^2+\frac{t^{3/2}}{2}+\sqrt{t}\right)\,dt \\[4pt] &={\left[\dfrac{2t^3}{3}+\dfrac{t^{5/2}}{5}+\dfrac{2t^{3/2}}{3} \right]}_{t=1}^{t=4} \\[4pt] &=\dfrac{793}{15}.\end{align*}
Encuentra el valor de\displaystyle \int_C 4x\,dx+z\,dy+4y^2\,dz, dondeC está la curva parametrizada por\vecs r(t)=⟨4\cos(2t),2\sin(2t),3⟩,0≤t≤\dfrac{\pi}{4}.
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Escribe la integral en términos det usar la ecuación\ ref {eq14}.
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−26
Hemos aprendido a integrar curvas de orientación suave. Ahora bien, supongamos queC es una curva orientada que no es lisa, sino que puede escribirse como la unión de finitamente muchas curvas suaves. En este caso, decimos queC es una curva lisa por tramos. Para ser precisos, la curvaC es lisa por partes si seC puede escribir como una unión de n curvas suaves,,...C_1C_2, deC_n tal manera que el punto final deC_i es el punto de partida deC_{i+1} (Figura\PageIndex{8}). Cuando las curvasC_i satisfacen la condición de que el punto final deC_i es el punto de partida deC_{i+1}, escribimos su unión comoC_1+C_2+⋯+C_n.
El siguiente teorema resume varias propiedades clave de las integrales de líneas vectoriales.
Let\vecs F y\vecs G ser campos vectoriales continuos con dominios que incluyen la curva suave orientadaC. Entonces
- \displaystyle \int_C(\vecs F+\vecs G)·d\vecs{r}=\int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r}+\int_C \vecs G·d\vecs{r}
- \displaystyle \int_C k\vecs{F} \cdot d\vecs{r}=k\int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r}, dondek es una constante
- \displaystyle \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r}=\int_{−C}\vecs{F} \cdot d\vecs{r}
- Supongamos en cambio queC es una curva lisa por tramos en los dominios de\vecs F y\vecs G, dondeC=C_1+C_2+⋯+C_n yC_1,C_2,…,C_n son curvas suaves de tal manera que el punto final deC_i es el punto de partida deC_{i+1}. Entonces
\int_C \vecs F·d\vecs{r}=\int_{C_1} \vecs F·d\vecs{r}+\int_{C_2} \vecs F·d\vecs{r}+⋯+\int_{C_n} \vecs F·d\vecs{r}. \nonumber
Observe las similitudes entre estos ítems y las propiedades de integrales de una sola variable. Las propiedades i. y ii. dicen que las integrales de línea son lineales, lo que también es cierto para integrales de una sola variable. Propiedad iii. dice que invertir la orientación de una curva cambia el signo de la integral. Si pensamos en lo integral como computar el trabajo realizado en una partícula que viaja a lo largoC, entonces esto tiene sentido. Si la partícula se mueve hacia atrás en lugar de hacia adelante, entonces el valor del trabajo realizado tiene el signo opuesto. Esto es análogo a la ecuación\displaystyle \int_a^b f(x)\,dx=−\int_b^af(x)\,dx. Por último, si[a_1,a_2][a_2,a_3],,...,[a_{n−1},a_n] son intervalos, entonces
\int_{a_1}^{a_n}f(x) \,dx=\int_{a_1}^{a_2}f(x)\,dx+\int_{a_1}^{a_3}f(x)\,dx+⋯+\int_{a_{n−1}}^{a_n} f(x)\,dx, \nonumber
que es análogo a la propiedad iv.
Encuentra el valor de integral\displaystyle \int_C \vecs F·\vecs T \,ds, dondeC está el rectángulo (orientado en sentido antihorario) en un plano con vértices(0,0)(2,0),(2,1),, y(0,1), y donde\vecs F=⟨x−2y,y−x⟩ (Figura\PageIndex{9}).
Solución
Tenga en cuenta que la curvaC es la unión de sus cuatro lados, y cada lado es liso. Por lo tanto,C es liso a trozos. DejarC_1 representar el lado de(0,0) a(2,0), dejarC_2 representar el lado de(2,0) a(2,1), dejarC_3 representar el lado de(2,1) a(0,1), y dejarC_4 representar el lado de(0,1) a(0,0) (Figura\PageIndex{9}). Entonces,
\int_C \vecs F·\vecs T \,dr=\int_{C_1} \vecs F·\vecs T \,dr+\int_{C_2} \vecs F·\vecs T \,dr+\int_{C_3} \vecs F·\vecs T \,dr+\int_{C_4} \vecs F·\vecs T \,dr. \nonumber
Queremos calcular cada una de las cuatro integrales en el lado derecho usando la ecuación\ ref {eq12a}. Antes de hacer esto, necesitamos una parametrización de cada lado del rectángulo. Aquí hay cuatro parametrizaciones (tenga en cuenta que atraviesan enC sentido antihorario):
\begin{align*} C_1&: ⟨t,0⟩,0≤t≤2\\[4pt] C_2&: ⟨2,t⟩, 0≤t≤1 \\[4pt] C_3&: ⟨2−t,1⟩, 0≤t≤2\\[4pt] C_4&: ⟨0,1−t⟩, 0≤t≤1. \end{align*}
Por lo tanto,
\begin{align*} \int_{C_1} \vecs F·\vecs T \,dr &=\int_0^2 \vecs F(\vecs r(t))·\vecs r′(t) \,dt \\[4pt] &=\int_0^2 ⟨t−2(0),0−t⟩·⟨1,0⟩ \,dt=\int_0^2 t \,dt \\[4pt] &=\Big[\tfrac{t^2}{2}\Big]_0^2=2. \end{align*}
Observe que el valor de esta integral es positivo, lo que no debería sorprender. A medida que avanzamos a lo largoC_1 de la curva de izquierda a derecha, nuestro movimiento fluye en la dirección general del campo vectorial mismo. En cualquier punto a lo largoC_1, el vector tangente a la curva y el vector correspondiente en el campo forman un ángulo que es menor a 90°. Por lo tanto, el vector tangente y el vector de fuerza tienen un producto de punto positivo a lo largoC_1, y la integral de línea tendrá un valor positivo.
Los cálculos para las otras tres integrales de línea se realizan de manera similar:
\begin{align*} \int_{C_2} \vecs{F} \cdot d\vecs{r} &=\int_{0}^{1}⟨2−2t,t−2⟩·⟨0,1⟩ \,dt \\[4pt] &=\int_{0}^{1} (t−2) \,dt \\[4pt] &=\Big[\tfrac{t^2}{2}−2t\Big]_0^1=−\dfrac{3}{2}, \end{align*}
\begin{align*} \int_{C_3} \vecs F·\vecs T \,ds &=\int_0^2⟨(2−t)−2,1−(2−t)⟩·⟨−1,0⟩ \,dt \\[4pt] &=\int_0^2t \,dt=2, \end{align*}
y
\begin{align*} \int_{C_4} \vecs{F} \cdot d\vecs{r} &=\int_0^1⟨−2(1−t),1−t⟩·⟨0,−1⟩ \,dt \\[4pt] &=\int_0^1(t−1) \,dt \\[4pt] &=\Big[\tfrac{t^2}{2}−t\Big]_0^1=−\dfrac{1}{2}. \end{align*}
Así, tenemos\displaystyle \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r}=2.
Calcular integral de línea\displaystyle \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r}, donde\vecs F es campo vectorial⟨y^2,2xy+1⟩ yC es un triángulo con vértices(0,0),(4,0), y(0,5), orientado en sentido antihorario.
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Escribe el triángulo como una unión de sus tres lados, luego calcula tres integrales de línea separadas.
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Aplicaciones de Integrales de Línea
Las integrales de línea escalar tienen muchas aplicaciones. Se pueden utilizar para calcular la longitud o masa de un cable, el área de superficie de una hoja de una altura determinada o el potencial eléctrico de un cable cargado dada una densidad de carga lineal. Las integrales de líneas vectoriales son extremadamente útiles en física. Se pueden utilizar para calcular el trabajo realizado en una partícula a medida que se mueve a través de un campo de fuerza, o el caudal de un fluido a través de una curva. Aquí, calculamos la masa de un alambre usando una integral de línea escalar y el trabajo realizado por una fuerza usando una integral de línea vectorial.
Supongamos que un trozo de alambre está modelado por la curva C en el espacio. La masa por unidad de longitud (la densidad lineal) del cable es una función continua\rho(x,y,z). Podemos calcular la masa total del alambre utilizando la integral de línea escalar\displaystyle \int_C \rho(x,y,z) \,ds. La razón es que la masa es densidad multiplicada por longitud, y por lo tanto la densidad de una pequeña pieza del alambre puede aproximarse por\rho(x^*,y^*,z^*) \,\Delta s por algún punto(x^*,y^*,z^*) de la pieza. Dejar que la longitud de las piezas se contraigan a cero con un límite produce la integral de la línea\displaystyle \int_C \rho(x,y,z) \,ds.
Calcular la masa de un resorte en forma de curva parametrizada por⟨t,2\cos t,2\sin t⟩,0≤t≤\dfrac{\pi}{2}, con una función de densidad dada por\rho(x,y,z)=e^x+yz kg/m (Figura\PageIndex{10}).
Solución
Para calcular la masa del resorte, debemos encontrar el valor de la línea escalar integral\displaystyle \int_C(e^x+yz)\,ds, dondeC está la hélice dada. Para calcular esta integral, la escribimos en términos det usar la ecuación\ ref {eq12a}:
\begin{align*} \int_C \left(e^x+yz\right) \,ds &=\int_0^{\tfrac{\pi}{2}} \left((e^t+4\cos t\sin t)\sqrt{1+(−2\cos t)^2+(2\sin t)^2}\right)\,dt\\[4pt] &=\int_0^{\tfrac{\pi}{2}}\left((e^t+4\cos t\sin t)\sqrt{5}\right) \,dt \\[4pt] &=\sqrt{5}\Big[e^t+2\sin^2 t\Big]_{t=0}^{t=\pi/2}\\[4pt] &=\sqrt{5}(e^{\pi/2}+1). \end{align*}
Por lo tanto, la masa es de\sqrt{5}(e^{\pi/2}+1) kg.
Calcular la masa de un resorte en forma de hélice parametrizada por\vecs r(t)=⟨\cos t,\sin t,t⟩,0≤t≤6\pi, con una función de densidad dada por\rho (x,y,z)=x+y+z kg/m.
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Calcular la integral de línea de\rho sobre la curva con parametrización\vecs r.
- Responder
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18\sqrt{2}{\pi}^2kg
Cuando definimos por primera vez las integrales de líneas vectoriales, utilizamos el concepto de trabajo para motivar la definición. Por lo tanto, no es sorprendente que calcular el trabajo realizado por un campo vectorial que representa una fuerza sea un uso estándar de integrales de líneas vectoriales. Recordemos que si un objeto se mueve a lo largo de la curvaC en el campo de fuerza\vecs F, entonces el trabajo requerido para mover el objeto viene dado por\displaystyle \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r}.
Cuánto trabajo se requiere para mover un objeto en el campo de fuerza vectorial\vecs F=⟨yz,xy,xz⟩ a lo largo de la trayectoria\vecs r(t)=⟨t^2,t,t^4⟩,\, 0≤t≤1? Ver Figura\PageIndex{11}.
Solución
Vamos aC denotar el camino dado. Tenemos que encontrar el valor de\displaystyle \int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r}. Para ello, usamos la ecuación\ ref {lineintformula}:
\begin{align*}\int_C \vecs{F} \cdot d\vecs{r} &=\int_0^1(⟨t^5,t^3,t^6⟩·⟨2t,1,4t^3⟩) \,dt \\[4pt] &=\int_0^1(2t^6+t^3+4t^9) \,dt \\[4pt] &={\Big[\dfrac{2t^7}{7}+\dfrac{t^4}{4}+\dfrac{2t^{10}}{5}\Big]}_{t=0}^{t=1}=\dfrac{131}{140}\;\text{units of work}. \end{align*}
Flux
Cerramos esta sección discutiendo dos conceptos clave relacionados con las integrales de línea: flujo a través de una curva plana y circulación a lo largo de una curva plana. El flujo se utiliza en aplicaciones para calcular el flujo de fluido a través de una curva, y el concepto de circulación es importante para caracterizar campos de gradiente conservadores en términos de integrales de línea. Ambos conceptos son muy utilizados a lo largo del resto de este capítulo. La idea de flujo es especialmente importante para el teorema de Green, y en dimensiones superiores para el teorema de Stokes y el teorema de divergencia.
DejarC ser una curva plana y dejar\vecs F ser un campo vectorial en el plano. ImagíneseC es una membrana a través de la cual fluye el fluido, peroC no impide el flujo del fluido. En otras palabras,C es una membrana idealizada invisible al fluido. Supongamos que\vecs F representa el campo de velocidad del fluido. ¿Cómo podríamos cuantificar la velocidad a la que se cruza el fluidoC?
Recordemos que la integral de línea\vecs F a lo largoC es\displaystyle \int_C \vecs F·\vecs T \,ds —en otras palabras, la integral de línea es el producto de puntos del campo vectorial con el vector tangencial unitario con respecto a la longitud del arco. Si reemplazamos el vector tangencial unitario con vector normal unitario\vecs N(t) y en su lugar computamos integral\int_C \vecs F·\vecs N \,ds, determinamos el flujo transversalC. Para ser precisos, la definición de integral\displaystyle \int_C \vecs F·\vecs N \,ds es la misma que integral\displaystyle \int_C \vecs F·\vecs T \,ds, salvo que la\vecs T en la suma de Riemann se sustituye por\vecs N. Por lo tanto, el flujoC transversal se define como
\int_C \vecs F·\vecs N \,ds=\lim_{n\to\infty}\sum_{i=1}^{n} \vecs F(P_i^*)·\vecs N(P_i^*)\,\Delta s_i, \nonumber
dondeP_i^* y\Delta s_i se definen como fueron para integral\displaystyle \int_C \vecs F·\vecs T \,ds. Por lo tanto, una integral de flujo es una integral que es perpendicular a una integral de línea vectorial, porque\vecs N y\vecs T son vectores perpendiculares.
Si\vecs F es un campo de velocidad de un fluido yC es una curva que representa una membrana, entonces el flujo de\vecs F travésC es la cantidad de fluido que fluyeC por unidad de tiempo, o la velocidad de flujo.
De manera más formal, dejeC ser una curva plana parametrizada por\vecs r(t)=⟨x(t),\,y(t)⟩,a≤t≤b. Dejar\vecs n(t)=⟨y′(t),\,−x′(t)⟩ ser el vector que es normal aC en el punto final de\vecs r(t) y apunta a la derecha a medida que atravesamosC en la dirección positiva (Figura\PageIndex{12}). Entonces,\vecs N(t)=\dfrac{\vecs n(t)}{‖\vecs n(t)‖} es el vector normal de la unidad aC en el punto final de\vecs r(t) ese apunta a la derecha a medida que atravesamosC.
El flujo de\vecs F travésC es integral de línea
\int_C \vecs F·\dfrac{\vecs n(t)}{‖\vecs n(t)‖} \,ds. \nonumber
Ahora damos una fórmula para calcular el flujo a través de una curva. Esta fórmula es análoga a la fórmula utilizada para calcular una integral de línea vectorial (ver Ecuación\ ref {lineintfórmula}).
Dejar\vecs F ser un campo vectorial y dejarC ser una curva suave con parametrizaciónr(t)=⟨x(t),y(t)⟩,a≤t≤b .Let\vecs n(t)=⟨y′(t),−x′(t)⟩. El flujo de\vecs F travésC es
\int_C \vecs F·\vecs N\,ds=\int_a^b\vecs F(\vecs r(t))·\vecs n(t) \,dt. \label{eq84}
Antes de derivar la fórmula, tenga en cuenta que
‖\vecs n(t)‖=‖⟨y′(t),−x′(t)⟩‖=\sqrt{{(y′(t))}^2+{(x′(t))}^2}=‖\vecs r′(t)‖. \nonumber
Por lo tanto,
\begin{align*}\int_C \vecs F·\vecs N \,ds &=\int_C \vecs F·\dfrac{\vecs n(t)}{‖\vecs n(t)‖} \,ds \\[4pt] &=\int_a^b \vecs F·\dfrac{\vecs n(t)}{‖\vecs n(t)‖}‖\vecs r′(t)‖ \,dt \\[4pt] &=\int_a^b \vecs F(\vecs r(t))·\vecs n(t) \,dt. \end{align*}
\square
Calcular el flujo de\vecs F=⟨2x,2y⟩ a través de un círculo unitario orientado en sentido antihorario (Figura\PageIndex{13}).
Solución
Para calcular el flujo, primero necesitamos una parametrización del círculo unitario. Podemos utilizar la parametrización estándar\vecs r(t)=⟨\cos t,\sin t⟩,0≤t≤2\pi. El vector normal a un círculo unitario es⟨\cos t,\sin t⟩. Por lo tanto, el flujo es
\begin{align*} \int_C \vecs F·\vecs N \,ds &=\int_0^{2\pi}⟨2\cos t,2\sin t⟩·⟨\cos t,\sin t⟩ \,dt\\[4pt] &=\int_0^{2\pi}(2{\cos}^2t+2{\sin}^2t) \,dt \\[4pt] &=2\int_0^{2\pi}({\cos}^2t+{\sin}^2t) \,dt \\[4pt] &=2\int_0^{2\pi} \,dt=4\pi.\end{align*}
Calcular el flujo de\vecs F=⟨x+y,2y⟩ a través del segmento de línea de(0,0) a(2,3), donde la curva se orienta de izquierda a derecha.
- Pista
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Usa la ecuación\ ref {eq84}.
- Responder
-
3/2
Let\vecs F(x,y)=⟨P(x,y),Q(x,y)⟩ Ser un campo vectorial bidimensional. Recordemos que integral a veces\displaystyle \int_C \vecs F·\vecs T \,ds se escribe como\displaystyle \int_C P\,dx+Q\,dy. Análogamente, el flujo a veces\displaystyle \int_C \vecs F·\vecs N \,ds se escribe en la notación\displaystyle \int_C −Q\,dx+P\,dy, porque el vector normal unitario\vecs N es perpendicular a la tangente unitaria\vecs T. Girar el vectord\vecs{r}=⟨dx,dy⟩ 90° resulta en vector⟨dy,−dx⟩. Por lo tanto, la línea integral en Ejemplo se\PageIndex{8} puede escribir como\displaystyle \int_C −2y\,dx+2x\,dy.
Circulación
Ahora que hemos definido el flujo, podemos dirigir nuestra atención a la circulación. La integral de línea del campo vectorial\vecs F a lo largo de una curva cerrada orientada se llama circulación de\vecs F lo largoC. Las integrales de la línea de circulación tienen su propia notación:\oint_C \vecs F·\vecs T \,ds. El círculo en el símbolo integral denota queC es “circular” en que no tiene puntos finales. Ejemplo\PageIndex{5} muestra un cálculo de circulación.
Para ver de dónde viene el término circulación y qué mide, vamos a\vecs v representar el campo de velocidad de un fluido y dejar queC sea una curva cerrada orientada. En un punto particularP, cuanto más cerca esté la dirección de\vecs v(P) a la dirección de\vecs T(P), mayor será el valor del producto de punto\vecs v(P)·\vecs T(P). El valor máximo de\vecs v(P)·\vecs T(P) ocurre cuando los dos vectores están apuntando en la misma dirección exacta; el valor mínimo de\vecs v(P)·\vecs T(P) ocurre cuando los dos vectores están apuntando en direcciones opuestas. Así, el valor de la circulación\oint_C \vecs v·\vecs T \,ds mide la tendencia del fluido a moverse en la dirección deC.
Dejar\vecs F=⟨−y,\,x⟩ ser el campo vectorial de Ejemplo\PageIndex{3} y dejarC representar el círculo unitario orientado en sentido antihorario. Calcular la circulación de\vecs F lo largoC.
Solución
Utilizamos la parametrización estándar del círculo unitario:\vecs r(t)=⟨\cos t,\sin t⟩,0≤t≤2\pi. Entonces,\vecs F(\vecs r(t))=⟨−\sin t,\cos t⟩ y\vecs r′(t)=⟨−\sin t,\cos t⟩. Por lo tanto, la circulación de\vecs F lo largoC es
\begin{align*} \oint_C \vecs F·\vecs T \,ds &=\int_0^{2\pi}⟨−\sin t,\cos t⟩·⟨−\sin t,\cos t⟩ \,dt \\[4pt] &=\int_0^{2\pi} ({\sin}^2 t+{\cos}^2 t) \,dt \\[4pt] &=\int_0^{2\pi} \,dt=2\pi \;\text{units of work}. \end{align*}
Observe que la circulación es positiva. La razón de esto es que la orientación de losC “flujos” con la dirección de\vecs F. En cualquier punto a lo largo del círculo, el vector tangente y el vector\vecs F forman un ángulo de menos de 90°, y por lo tanto el producto de punto correspondiente es positivo.
En Ejemplo\PageIndex{12}, ¿y si hubiéramos orientado el círculo unitario en sentido horario? Denotamos el círculo unitario orientado hacia la derecha por−C. Entonces
\oint_{−C} \vecs F·\vecs T \,ds=−\oint_C \vecs F·\vecs T \,ds=−2\pi \;\text{units of work}. \nonumber
Observe que la circulación es negativa en este caso. La razón de esto es que la orientación de la curva fluye en contra de la dirección de\vecs F.
Calcular la circulación de\vecs F(x,y)=⟨−\dfrac{y}{x^2+y^2},\,\dfrac{x}{x^2+y^2}⟩ a lo largo de un círculo unitario orientado en sentido antihorario.
- Pista
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Usa la ecuación\ ref {eq84}.
- Responder
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2\piunidades de trabajo
Calcular el trabajo realizado sobre una partícula que atraviesa círculoC de radio 2 centrada en el origen, orientada en sentido antihorario, por campo\vecs F(x,y)=⟨−2,\,y⟩. Supongamos que la partícula inicia su movimiento en(1,\,0).
Solución
El trabajo realizado por\vecs F sobre la partícula es la circulación de\vecs F lo largoC:\oint_C \vecs F·\vecs T \,ds. Utilizamos la parametrización\vecs r(t)=⟨2\cos t,\,2\sin t⟩,0≤t≤2\pi paraC. Entonces,\vecs r′(t)=⟨−2\sin t,\,2\cos t⟩ y\vecs F(\vecs r(t))=⟨−2,\,2\sin t⟩. Por lo tanto, la circulación de\vecs F lo largoC es
\begin{align*} \oint_C \vecs F·\vecs T \,ds &=\int_0^{2\pi} ⟨−2,2\sin t⟩·⟨−2\sin t,2\cos t⟩ \,dt\\[4pt] &=\int_0^{2\pi} (4\sin t+4\sin t\cos t) \,dt\\[4pt] &={\Big[−4\cos t+4{\sin}^2 t\Big]}_0^{2\pi}\\[4pt] &=\left(−4\cos(2\pi)+2{\sin}^2(2\pi)\right)−\left(−4\cos(0)+4{\sin}^2(0)\right)\\[4pt] &=−4+4=0\;\text{units of work}.\end{align*}
El campo de fuerza hace trabajo cero sobre la partícula.
Observe que la circulación de\vecs F lo largoC es cero. Además, observe que ya que\vecs F es el gradiente def(x,y)=−2x+\dfrac{y^2}{2},\vecs F es conservador. Demostramos en una sección posterior que bajo ciertas condiciones amplias, la circulación de un campo vectorial conservador a lo largo de una curva cerrada es cero.
Calcular el trabajo realizado por campo\vecs F(x,y)=⟨2x,\,3y⟩ sobre una partícula que atraviesa el círculo unitario. Supongamos que la partícula comienza su movimiento en(−1,\,0).
- Pista
-
Usa la ecuación\ ref {eq84}.
- Responder
-
0unidades de trabajo
Conceptos clave
- Las integrales de línea generalizan la noción de integral de una sola variable a dimensiones superiores. El dominio de integración en una integral de variable única es un segmento lineal a lo largo delx eje -eje, pero el dominio de integración en una integral de línea es una curva en un plano o en el espacio.
- SiC es una curva, entonces la longitud deC es\displaystyle \int_C \,ds.
- Hay dos tipos de integral de línea: integrales de línea escalar e integrales de línea vectorial. Las integrales de línea escalar se pueden usar para calcular la masa de un cable; las integrales de línea vectorial se pueden usar para calcular el trabajo realizado en una partícula que viaja a través de un campo.
- Las integrales de línea escalar se pueden calcular usando la ecuación\ ref {eq12a}; las integrales de línea vectorial se pueden calcular usando la ecuación\ ref {lineintformula}.
- Dos conceptos clave expresados en términos de integrales de línea son flujo y circulación. El flujo mide la velocidad a la que un campo cruza una línea dada; la circulación mide la tendencia de un campo a moverse en la misma dirección que una curva cerrada dada.
Ecuaciones Clave
- Cálculo de una integral de línea escalar
\displaystyle \int_C f(x,y,z) \,ds=\int_a^bf(\vecs r(t))\sqrt{{(x′(t))}^2+{(y′(t))}^2+{(z′(t))}^2} \,dt - Calcular una integral de línea vectorial
\displaystyle \int_C \vecs F·d\vecs{r}=\int_C \vecs F·\vecs T \,ds=\int_a^b\vecs F(\vecs r(t))·\vecs r′(t)\,dt
o
\displaystyle \int_C P\,dx+Q\,dy+R\,dz=\int_a^b \left(P\big(\vecs r(t)\big)\dfrac{dx}{dt}+Q\big(\vecs r(t)\big)\dfrac{dy}{dt}+R\big(\vecs r(t)\big)\dfrac{dz}{dt}\right) \,dt - Cálculo de flujo
\displaystyle \int_C \vecs F·\dfrac{\vecs n(t)}{‖\vecs n(t)‖}\,ds=\int_a^b \vecs F(\vecs r(t))·\vecs n(t) \,dt
Glosario
- circulación
- la tendencia de un fluido a moverse en la dirección de la curvaC. SiC es una curva cerrada, entonces la circulación de\vecs F lo largoC es línea integral∫_C \vecs F·\vecs T \,ds, que también denotamos∮_C\vecs F·\vecs T \,ds.
- curva cerrada
- una curva para la que existe una parametrización\vecs r(t), a≤t≤b, tal que\vecs r(a)=\vecs r(b), y la curva se recorre exactamente una vez
- flujo
- la velocidad de un fluido que fluye a través de una curva en un campo vectorial; el flujo de campo vectorial\vecs F a través de la curva planaC es integral de línea∫_C \vecs F·\frac{\vecs n(t)}{‖\vecs n(t)‖} \,ds
- línea integral
- la integral de una función a lo largo de una curva en un plano o en el espacio
- orientación de una curva
- la orientación de una curvaC es una dirección especificada deC
- curva lisa por tramos
- una curva orientada que no es suave, pero que se puede escribir como la unión de finitamente muchas curvas suaves
- integral de línea escalar
- la integral de línea escalar de una función af lo largo de una curvaC con respecto a la longitud del arco es la integral\displaystyle \int_C f\,ds, es la integral de una función escalarf a lo largo de una curva en un plano o en el espacio; dicha integral se define en términos de una suma de Riemann, como es una integral de una sola variable
- integral de línea vectorial
- la integral de línea vectorial del campo vectorial\vecs F a lo largo de la curvaC es la integral del producto puntual de\vecs F con el vector tangente unitario\vecs T deC con respecto a la longitud del arco,∫_C \vecs F·\vecs T\, ds; dicha integral se define en términos de una suma de Riemann, similar a una integral de variable única